Дисциплина Промысловая геофизика. Акустический метод Лектор: доц. Лобова Г.А

Содержание

1. Дисциплина Промысловая геофизика. Акустический метод Лектор: доц. Лобова Г.А
2. Физические основы АМ Акустический
3. Физические основы АМ Волны
4. Физические основы АМ Упругие
5. Физические основы АМ Волны
6. Физические основы АМ Упругие
7. Физические основы АМ Модуль
8. а - продольная волна Р- поступательного движения
9. Продольные волны распространяются со скоростью Vp, определяемой
10. Поперечные волны распространяются со скоростью VS, определяемой
11. Физические основы АМСкорости продольной и поперечной волн
12. Физические основы АМСкорость распространения упругих волн V
13. Физические основы АМ Как следует из выше приведенного
14. Физические основы АМВеличина скорости V в пористых
15. Дисперсия скорости – это зависимость скорости от
16. Озадний фронт (тыл)передний фронт (фронт)MNРАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ
17. Озадний фронт (тыл)передний фронт (фронт)РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ
18. Профиль волны – up(r) показывает для фиксированного
19. Запись волны up(t)- показывает для фиксированной точки
20. Как и для профиля волны, так и
21. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ИЗОБРАЖЕНИЕ
22. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ЗАПИСЬ
23. СПОСОБЫ ИЗОБРАЖЕНИЯ акустических колебаний (записей, трасс): а)
24. Вид осей синфазности при записи
25. Изохроны (поверхности, линии равного времени прихода) сферической
26. ЗАТУХАНИЕ УПРУГИХ ВОЛН За счет поглощения ,
27. ПОНЯТИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ На больших удалениях
28. СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛНОтражение и
29. P1 – падающая продольная волнаP11 , P1
30. СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛНЗакон Снеллиуса:Слайд 31
31. Схема образования головных преломленных волнпадающая отраженная преломленная
32. Схема образования головных преломленных волн Каждая точка фронта
33. Скачать презентанцию

Физические основы АМ Акустический каротаж (АК) – это совокупность методов, основанных на изучении кинематических и динамических характеристик упругих волн (деформаций) , возбуждаемых в скважине импульсным источником. Горная порода рассматривается

Главная
Разное
Дисциплина Промысловая геофизика. Акустический метод Лектор: доц. Лобова Г.А

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1 Дисциплина «Промысловая геофизика». Акустический метод Лектор: доц. Лобова Г.А.
Слайд 1

Слайд 2Физические основы АМ
Акустический каротаж (АК) –

это совокупность методов, основанных на изучении кинематических и динамических характеристик

упругих волн (деформаций) , возбуждаемых в скважине импульсным источником.

Горная порода рассматривается , в основном, как упругое тело. Упругое тело характеризуется тем, что при снятии приложенных сил, деформации восстанавливаются.

В однородной изотропной среде возникают и распространяются волны двух типов:
продольная волна – P-волна
поперечная волна – S-волна

Слайд 2

Физические основы АМ Акустический каротаж (АК) – это совокупность методов, основанных на изучении кинематических

Слайд 3Физические основы АМ
Волны Р возникают при

деформациях объема упругого тела. В волне Р частицы среды движутся

в направлении распространения волны – в направлении приложенных сил F. Волна представляет собой чередование зон сжатия и растяжения. Эти зоны перемещаются со скоростью Vp. Vp – скорость волны продольной.

Направление волны и
движение частиц

Приложенные силы
и деформации

Слайд 3

Физические основы АМ Волны Р возникают при деформациях объема упругого тела. В волне Р

Слайд 4Физические основы АМ
Упругие константы – физико-механические

характеристики горных пород:
Е – модуль упругости Юнга (модуль линейного растяжения).

Характеризует сопротивление горной породы изменению объема.
μ – коэффициент Пуассона (модуль поперечного сжатия, отношение поперечного сжатия к продольному растяжению). Характеризует сопротивление горной породы изменению формы.

E= (F/S)/ (▲l/l )

μ = (▲ d/d)/ (▲l/l )

Слайд 4

Физические основы АМ Упругие константы – физико-механические характеристики горных пород:Е – модуль упругости Юнга

Слайд 5Физические основы АМ
Волны S возникают при

деформациях формы (сдвига) упругого тела. В волне S частицы среды

движутся в направлении перпендикулярном распространению волны – в направлении приложенных сил F. Наблюдается чередование полос с противоположным направлением движения частиц. Эти зоны (полосы) перемещаются со скоростью Vs. Vs – скорость волны поперечной.

Направление волны и
движение частиц

Приложенные силы
и деформации

Слайд 5

Физические основы АМ Волны S возникают при деформациях формы (сдвига) упругого тела. В волне

Слайд 6Физические основы АМ
Упругие константы – физико-механические

характеристики горных пород:
G – модуль сдвига (отношение сдвигового напряжения к

сдвиговой деформации).
k – объемный модуль всестороннего сжатия.

G = (3/2)k(1-2 μ )/ (1+ μ)

k= (1/3)E/ (1- 2μ )

G= (F/S) / tg(γ)

Слайд 6

Физические основы АМ Упругие константы – физико-механические характеристики горных пород:G – модуль сдвига (отношение

Слайд 7Физические основы АМ

Модуль сдвига G, модуль

Юнга E и коэффициент Пуассона σ связаны между собой.
μ –

коэффициент Пуассона можно определить на основе измерения скоростей Vp и Vs.

μ = 0,5(V2p-2V2s)/ (V2p-V2s)

G= E/2(1+ μ)

Слайд 7

Физические основы АМ Модуль сдвига G, модуль Юнга E и коэффициент Пуассона σ связаны

Слайд 8а - продольная волна Р- поступательного движения частиц среды в

направлении распространения упругих колебаний (волны).
б - поперечная волна S

- движения частиц среды в направлении перпендикулярном распространению упругих колебаний (волны).

Физические основы АМ

Слайд 8

а - продольная волна Р- поступательного движения частиц среды в направлении распространения упругих колебаний (волны). б -

Слайд 9 Продольные волны распространяются со скоростью Vp, определяемой упругими и плотностными

свойствами среды:

E – модуль Юнга;
μ – коэффициент Пуассона;
λ – константа

Ламе;
σ – плотность среды.
Константы λ и μ, обусловливающие жесткость среды, при уплотнении пород растут быстрее плотности σ. Поэтому увеличение плотности сопровождается обычно возрастанием акустической скорости.

Физические основы АМ

Слайд 9

Продольные волны распространяются со скоростью Vp, определяемой упругими и плотностными свойствами среды:E – модуль Юнга;μ – коэффициент

Слайд 10 Поперечные волны распространяются со скоростью VS, определяемой упругими и плотностными

свойствами среды:

Константы λ и μ, всегда положительны, поэтому скорости продольных

волн всегда больше скоростей поперечных.
Для горных пород в среднем VP / VS = 1,7.

Физические основы АМ

Слайд 10

Поперечные волны распространяются со скоростью VS, определяемой упругими и плотностными свойствами среды: Константы λ и μ, всегда положительны,

Слайд 11Физические основы АМ
Скорости продольной и поперечной волн в горных породах,

м/с
В газе и жидкости могут распространяться только волны, связанные

с изменением объема среды (здесь Vs=0).
Поперечные волны
возникают и распространяются только в твердых телах.

Слайд 11

μ – коэффициент Пуассона.
Характеризует сопротивление среды изменению формы.

Физические основы АМСкорости продольной и поперечной волн в горных породах, м/с В газе и жидкости могут распространяться

Слайд 12Физические основы АМ
Скорость распространения упругих волн V в пористых горных

породах с поровым пространством, заполненным флюидом (формула Уайли,

формула среднего времени):

где: kп – коэффициент пористости породы; Vж –скорость распространения упругих волн в жидкости (флюиде), заполняющей поровое пространство; Vм – скорость распространения упругих волн в минеральном скелете.

Слайд 12

Физические основы АМСкорость распространения упругих волн V в пористых горных породах с поровым пространством, заполненным

Слайд 13Физические основы АМ
Как следует из выше приведенного соотношения, скорость распространения

упругих волн V в пористых горных породах уменьшается с увеличением

пористости kп .

Характерно более резкое уменьшение скорости поперечных волн VS с увеличением пористости (по сравнению с уменьшением Vp продольных волн).

Слайд 13

Физические основы АМ Как следует из выше приведенного соотношения, скорость распространения упругих волн V в пористых горных породах

Слайд 14Физические основы АМ
Величина скорости V в пористых горных породах зависит

от характера флюида, заполняющего поровое пространство (индексы в, н, г

–означают водо- нефте- и газонасыщение):

Дифференциация различно насыщенных коллекторов (водо- нефте- и газонасыщение) по скоростям колеблется от 0 до 20 %.

Слайд 14

Физические основы АМВеличина скорости V в пористых горных породах зависит от характера флюида, заполняющего поровое пространство (индексы

Слайд 15 Дисперсия скорости – это зависимость скорости от частоты волны.
Общая

тенденция для основных типов пород (близкая к линейной) – с

ростом частоты колебаний растет скорость акустической волны.
Степень дисперсии зависит от характера флюида, заполняющего поровое пространство.
Дисперсия при частотах 15 и 35 КГц:
при заполнении пор газом разница скоростей может достигать 40%;
- при заполнении пор нефтью разница скоростей может достигать – 10%;
при заполнении пор пластовой водой – дисперсия проявляется слабо.

Физические основы АМ

Слайд 15

Дисперсия скорости – это зависимость скорости от частоты волны. Общая тенденция для основных типов пород (близкая к

Слайд 16О
задний фронт (тыл)
передний фронт (фронт)
M
N
РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА

Магнитострикционный

импульсный излучатель (источник). Используется эффект изменения объема и формы тела

при пропускании переменного тока.

Длительность импульса 1 – 3 периода (Т) с частотой f=5 КГц– 2 МГц.

Слайд 16

Озадний фронт (тыл)передний фронт (фронт)MNРАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА Магнитострикционный импульсный излучатель (источник). Используется эффект изменения

Слайд 17О
задний фронт (тыл)
передний фронт (фронт)
РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА

Колеблющиеся

частицы внутри сферического слоя образуют концентрические зоны сжатия и растяжения,

чередующиеся друг с другом. В данном примере (а и б) таких зон четыре, причем
у фронта волны (Ф) распространяется зона сжатия, а у тыла волны (Т) - зона растяжения.

Фронт (Ф) – та часть среды,
куда деформации еще не
дошли.
Тыл (Т) – та часть
среды, где деформации
уже прекратились

Слайд 17

Озадний фронт (тыл)передний фронт (фронт)РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА Колеблющиеся частицы внутри сферического слоя образуют концентрические

Слайд 18Профиль волны – up(r) показывает для фиксированного момента времени (t=const)

внутри области (δr) зависимость амплитуды - величины смещения частиц среды

(U) от их расстояния до источника (r).
Расстояние между соседними фазами - одноименными экстремумами профиля (максимумами или минимумами) - видимая (преобладающая) длина волны λв. rT - расстояние до тыла волны. rф - расстояние до фронта волны.

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ИЗОБРАЖЕНИЕ ВОЛНЫ – ПРОФИЛЬ ВОЛНЫ.

Слайд 18

сжатие

растяжение

сжатие

растяжение

Профиль волны – up(r) показывает для фиксированного момента времени (t=const) внутри области (δr) зависимость амплитуды - величины

Слайд 19Запись волны up(t)- показывает для фиксированной точки М (r=const) внутри

области (δr) зависимость амплитуды - величины смещения частиц среды (U)

от времени (t). Это развертка во времени колебаний одной частицы среды – трасса.
Интервал времени между соседними одноименными фазами колебаний (максимумами или минимумами) - видимый (преобладающий) период волны Tв. Величина fв = 1/Tв - видимая (преобладающая) частота колебаний.

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ИЗОБРАЖЕНИЕ ВОЛНЫ – ЗАПИСЬ (ТРАССА) ВОЛНЫ.

Слайд 19

Запись волны up(t)- показывает для фиксированной точки М (r=const) внутри области (δr) зависимость амплитуды - величины смещения

Слайд 20 Как и для профиля волны, так и для трассы, характерные

точки ее записи (экстремумы, нули) называют фазами волны. Момент tФ

начала колебаний в точке наблюдения М является временем первого вступления волны (фронт), а момент tТ - временем прекращения колебаний (тыл). Интервал времени δtp = tТ - tФ есть длительность колебаний.

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ЗАПИСЬ (ТРАССА) ВОЛНЫ.

Слайд 20

Как и для профиля волны, так и для трассы, характерные точки ее записи (экстремумы, нули) называют фазами

Слайд 21РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ИЗОБРАЖЕНИЕ ВОЛНЫ – ЗАПИСЬ

(ТРАССА) ВОЛНЫ.

ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛН
Прослеживание одинаковых колебаний (фаз) одной и той

же волны в различных точках среды (на небольшом расстоянии), путем сопоставления формы колебаний, называется фазовой корреляцией.
Линия, соединяющая одинаковые фазы одной и той же волны на соседних трассах, называется осью синфазности.

Слайд 21

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ИЗОБРАЖЕНИЕ ВОЛНЫ – ЗАПИСЬ (ТРАССА) ВОЛНЫ. ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛН Прослеживание одинаковых колебаний

Слайд 22РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ЗАПИСЬ (ТРАССА) ВОЛНЫ.

U(t)
U(t)
ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛН
M1
M2
Изображены трассы, показывающие смещение частиц среды U(t) за

время t в фиксированных точках М1(r=r1) и М2(r=r2). В точке М2 амплитуда волны меньше, т.к. точка М2 дальше расположена от источника.
Штрих-пунктиром проведены (прослежены) оси фазовой корреляции – оси синфазности.
Первое отклонение в момент времени t1 называется первым вступлением волны.

Слайд 22

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ЗАПИСЬ (ТРАССА) ВОЛНЫ. U(t)U(t)ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛНM1M2 Изображены трассы, показывающие смещение

Слайд 23СПОСОБЫ ИЗОБРАЖЕНИЯ акустических колебаний (записей, трасс): а) способ отклонений; б) способ переменной

ширины; в) способ переменной плотности г) сочетание двух способов (а и б)
ЗАПИСЬ

(ТРАССА) ВОЛНЫ.

Слайд 23

СПОСОБЫ ИЗОБРАЖЕНИЯ акустических колебаний (записей, трасс): а) способ отклонений; б) способ переменной ширины; в) способ переменной плотности

Слайд 24 Вид осей синфазности при записи способом отклонения и переменной ширины
ЗАПИСЬ (ТРАССА)

ВОЛНЫ.

Слайд 24

Слайд 25Изохроны (поверхности, линии равного времени прихода) сферической волны при точечном

источнике в трехмерном пространстве (а) и в двумерной (б) однородной

среде

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА.

Слайд 25

Изохроны (поверхности, линии равного времени прихода) сферической волны при точечном источнике в трехмерном пространстве (а) и в

Слайд 26ЗАТУХАНИЕ УПРУГИХ ВОЛН

За счет поглощения , геометрического расхождения и потерь

энергии на отражение и преломление происходит затухание сферических упругих волн:

А0 – начальное значение амплитуды (x 0);
x – расстояние от излучателя до точки наблюдения (регистрации);
α – коэффициент затухания.

Слайд 26

(1)

ЗАТУХАНИЕ УПРУГИХ ВОЛН За счет поглощения , геометрического расхождения и потерь энергии на отражение и преломление происходит

Слайд 27 ПОНЯТИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ
На больших удалениях от сферического источника (r →∞)

кривизна фронта волны становится незначительной, и его поверхность практически вырождается

в плоскость.
В такой плоской волне амплитуда колебаний А практически не изменяется с расстоянием (α→0), поскольку геометрическое расхождение несущественно.

Слайд 28

ПОНЯТИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ На больших удалениях от сферического источника (r →∞) кривизна фронта волны становится незначительной,

Слайд 28СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛН
Отражение и преломление упругих волн

подчиняется законам оптики:
Слайд 29
Волновое сопротивление (импеданс) Z=V*σ.
Условие отражения и преломления:

V1σ1 ≠ V2σ2

СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛНОтражение и преломление упругих волн подчиняется законам оптики:Слайд 29Волновое сопротивление (импеданс) Z=V*σ.Условие

Слайд 29P1 – падающая продольная волна
P11 , P1 S1 – отраженные

волны
P12 , P2 S2 – преломленные волны
P11 , P12

– монотипные волны
P1 S1 , P2 S2 – обменные волны
α – угол падения
α,αs – угол отражения
β, β s - угол преломления

СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛН

Любая волна, падающая на границу раздела σ1, V1p, V1s / σ2, V2p, V2s, порождает 4-е волны: 2-е отраженные и 2-е преломленные:

Слайд 30

P1 – падающая продольная волнаP11 , P1 S1 – отраженные волны P12 , P2 S2 – преломленные

Слайд 30СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛН
Закон Снеллиуса:
Слайд 31

Слайд 31Схема образования головных преломленных волн
падающая
отраженная
преломленная проходящая
преломленная скользящая
преломленная головная
Условия

образования скользящей преломленной
и головных преломленных волны:
Слайд 32
Поверхность Земли

Схема образования головных преломленных волнпадающая отраженная преломленная проходящаяпреломленная скользящаяпреломленная головнаяУсловия образования скользящей преломленной и головных преломленных волны:Слайд

Слайд 32Схема образования головных преломленных волн
Каждая точка фронта скользящей преломленной волны

порождает головную преломленную волну (принцип Гюйгенса).
i – критический угол (угол

полного внутреннего отражения).
Образование скользящей поперечной волны аналогично.

Слайд 33

Схема образования головных преломленных волн Каждая точка фронта скользящей преломленной волны порождает головную преломленную волну (принцип Гюйгенса). i –

Скачать презентацию

Разделы презентаций

Дисциплина Промысловая геофизика. Акустический метод Лектор: доц. Лобова Г.А

Содержание

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1 Дисциплина «Промысловая геофизика». Акустический метод Лектор: доц. Лобова Г.А. Слайд 1

Слайд 2Физические основы АМ Акустический каротаж (АК) –

это совокупность методов, основанных на изучении кинематических и динамических характеристик

Слайд 3Физические основы АМ Волны Р возникают при

деформациях объема упругого тела. В волне Р частицы среды движутся

Слайд 4Физические основы АМ Упругие константы – физико-механические

характеристики горных пород:Е – модуль упругости Юнга (модуль линейного растяжения).

Слайд 5Физические основы АМ Волны S возникают при

деформациях формы (сдвига) упругого тела. В волне S частицы среды

Слайд 6Физические основы АМ Упругие константы – физико-механические

характеристики горных пород:G – модуль сдвига (отношение сдвигового напряжения к

Слайд 7Физические основы АМ Модуль сдвига G, модуль

Юнга E и коэффициент Пуассона σ связаны между собой.μ –

Слайд 8а - продольная волна Р- поступательного движения частиц среды в

направлении распространения упругих колебаний (волны). б - поперечная волна S

Слайд 9 Продольные волны распространяются со скоростью Vp, определяемой упругими и плотностными

свойствами среды:E – модуль Юнга;μ – коэффициент Пуассона;λ – константа

Слайд 10 Поперечные волны распространяются со скоростью VS, определяемой упругими и плотностными

свойствами среды: Константы λ и μ, всегда положительны, поэтому скорости продольных

Слайд 11Физические основы АМСкорости продольной и поперечной волн в горных породах,

м/с В газе и жидкости могут распространяться только волны, связанные

Слайд 12Физические основы АМСкорость распространения упругих волн V в пористых горных

породах с поровым пространством, заполненным флюидом (формула Уайли,

Слайд 13Физические основы АМ Как следует из выше приведенного соотношения, скорость распространения

упругих волн V в пористых горных породах уменьшается с увеличением

Слайд 14Физические основы АМВеличина скорости V в пористых горных породах зависит

от характера флюида, заполняющего поровое пространство (индексы в, н, г

Слайд 15 Дисперсия скорости – это зависимость скорости от частоты волны. Общая

тенденция для основных типов пород (близкая к линейной) – с

Слайд 16Озадний фронт (тыл)передний фронт (фронт)MNРАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА Магнитострикционный

импульсный излучатель (источник). Используется эффект изменения объема и формы тела

Слайд 17Озадний фронт (тыл)передний фронт (фронт)РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА Колеблющиеся

частицы внутри сферического слоя образуют концентрические зоны сжатия и растяжения,

Слайд 18Профиль волны – up(r) показывает для фиксированного момента времени (t=const)

внутри области (δr) зависимость амплитуды - величины смещения частиц среды

Слайд 19Запись волны up(t)- показывает для фиксированной точки М (r=const) внутри

области (δr) зависимость амплитуды - величины смещения частиц среды (U)

Слайд 20 Как и для профиля волны, так и для трассы, характерные

точки ее записи (экстремумы, нули) называют фазами волны. Момент tФ

Слайд 21РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ИЗОБРАЖЕНИЕ ВОЛНЫ – ЗАПИСЬ

(ТРАССА) ВОЛНЫ. ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛН Прослеживание одинаковых колебаний (фаз) одной и той

Слайд 22РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. ЗАПИСЬ (ТРАССА) ВОЛНЫ.

U(t)U(t)ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛНM1M2 Изображены трассы, показывающие смещение частиц среды U(t) за

Слайд 23СПОСОБЫ ИЗОБРАЖЕНИЯ акустических колебаний (записей, трасс): а) способ отклонений; б) способ переменной

ширины; в) способ переменной плотности г) сочетание двух способов (а и б)ЗАПИСЬ

Слайд 24 Вид осей синфазности при записи способом отклонения и переменной ширины ЗАПИСЬ (ТРАССА)

ВОЛНЫ. Слайд 24

Слайд 25Изохроны (поверхности, линии равного времени прихода) сферической волны при точечном

источнике в трехмерном пространстве (а) и в двумерной (б) однородной

Слайд 26ЗАТУХАНИЕ УПРУГИХ ВОЛН За счет поглощения , геометрического расхождения и потерь

энергии на отражение и преломление происходит затухание сферических упругих волн:

Слайд 27 ПОНЯТИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ На больших удалениях от сферического источника (r →∞)

кривизна фронта волны становится незначительной, и его поверхность практически вырождается

Слайд 28СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛНОтражение и преломление упругих волн

подчиняется законам оптики:Слайд 29Волновое сопротивление (импеданс) Z=V*σ.Условие отражения и преломления:

Слайд 29P1 – падающая продольная волнаP11 , P1 S1 – отраженные

волны P12 , P2 S2 – преломленные волныP11 , P12

Слайд 30СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛНЗакон Снеллиуса:Слайд 31

Слайд 31Схема образования головных преломленных волнпадающая отраженная преломленная проходящаяпреломленная скользящаяпреломленная головнаяУсловия

образования скользящей преломленной и головных преломленных волны:Слайд 32Поверхность Земли

Слайд 32Схема образования головных преломленных волн Каждая точка фронта скользящей преломленной волны

порождает головную преломленную волну (принцип Гюйгенса). i – критический угол (угол

Похожие презентации

Обратная связь

Что такое TheSlide.ru?

Слайд 1 Дисциплина «Промысловая геофизика». Акустический метод Лектор: доц. Лобова Г.А.
Слайд 1

Слайд 2Физические основы АМ
Акустический каротаж (АК) –

Слайд 3Физические основы АМ
Волны Р возникают при

Слайд 4Физические основы АМ
Упругие константы – физико-механические

характеристики горных пород:
Е – модуль упругости Юнга (модуль линейного растяжения).

Слайд 5Физические основы АМ
Волны S возникают при

Слайд 6Физические основы АМ
Упругие константы – физико-механические

характеристики горных пород:
G – модуль сдвига (отношение сдвигового напряжения к

Слайд 7Физические основы АМ

Модуль сдвига G, модуль

Юнга E и коэффициент Пуассона σ связаны между собой.
μ –

направлении распространения упругих колебаний (волны).
б - поперечная волна S

свойствами среды:

E – модуль Юнга;
μ – коэффициент Пуассона;
λ – константа

свойствами среды:

Константы λ и μ, всегда положительны, поэтому скорости продольных

Слайд 11Физические основы АМ
Скорости продольной и поперечной волн в горных породах,

м/с
В газе и жидкости могут распространяться только волны, связанные

Слайд 12Физические основы АМ
Скорость распространения упругих волн V в пористых горных

Слайд 13Физические основы АМ
Как следует из выше приведенного соотношения, скорость распространения

Слайд 14Физические основы АМ
Величина скорости V в пористых горных породах зависит

Слайд 15 Дисперсия скорости – это зависимость скорости от частоты волны.
Общая

Слайд 16О
задний фронт (тыл)
передний фронт (фронт)
M
N
РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА

Магнитострикционный

Слайд 17О
задний фронт (тыл)
передний фронт (фронт)
РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПРОДОЛЬНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА

Колеблющиеся

(ТРАССА) ВОЛНЫ.

ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛН
Прослеживание одинаковых колебаний (фаз) одной и той

U(t)
U(t)
ФАЗОВАЯ КОРРЕЛЯЦИЯ ВОЛН
M1
M2
Изображены трассы, показывающие смещение частиц среды U(t) за

ширины; в) способ переменной плотности г) сочетание двух способов (а и б)
ЗАПИСЬ

Слайд 24 Вид осей синфазности при записи способом отклонения и переменной ширины
ЗАПИСЬ (ТРАССА)

ВОЛНЫ.

Слайд 24

Слайд 26ЗАТУХАНИЕ УПРУГИХ ВОЛН

За счет поглощения , геометрического расхождения и потерь

Слайд 27 ПОНЯТИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ
На больших удалениях от сферического источника (r →∞)

Слайд 28СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛН
Отражение и преломление упругих волн

подчиняется законам оптики:
Слайд 29
Волновое сопротивление (импеданс) Z=V*σ.
Условие отражения и преломления:

Слайд 29P1 – падающая продольная волна
P11 , P1 S1 – отраженные

волны
P12 , P2 S2 – преломленные волны
P11 , P12

Слайд 30СХЕМА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННЫХ И ПРЕЛОМЛЕННЫХ ВОЛН
Закон Снеллиуса:
Слайд 31

Слайд 31Схема образования головных преломленных волн
падающая
отраженная
преломленная проходящая
преломленная скользящая
преломленная головная
Условия

образования скользящей преломленной
и головных преломленных волны:
Слайд 32
Поверхность Земли

Слайд 32Схема образования головных преломленных волн
Каждая точка фронта скользящей преломленной волны

порождает головную преломленную волну (принцип Гюйгенса).
i – критический угол (угол