Слайд 1Формирование и генерирование электрических импульсов
Импульсная техника
Слайд 2Рекомендуемая литература
Браммер Ю.А., Пащук И.Н. Импульсные и цифровые устройства. –
2003 г.
Гольденберг Л.М. Импульсные устройства. – 1981 г.
Под ред. Яковлева
В.Н. Справочник по импульсной технике. – 1972 г.
А.А. Зайцев, Э.И. Исакович, П.П. Мухлынин, Н.А. Фортунова
Электронные средства информационных систем, часть 4.
Формирование и генерирование электрических импульсов. – 2012 г.
Слайд 3Задачи импульсной техники
Импульсная техника решает
следующие задачи:
Формирование
импульсов;
Генерирование импульсов;
Управление импульсами.
Слайд 4Сигналы импульсных устройств
Сигналом называют физический процесс, несущий
информацию. Сигналы могут быть звуковыми, световыми, электрическими.
Информация
сосредоточена в изменениях параметров физического процесса. Если параметры процесса не меняются,
то он не является сигналом. Так, например, неизменный
по тональности и громкости звук, световой поток или синусо-идальное электрическое колебание с постоянной амплитудой или частотой никакого сообщения не содержат. Наоборот, в изме-нениях громкости и тона звука, яркости и цвета светового излучения, амплитуды, частоты или фазы электрического колебания запечатлена информация. Информативным является также появление или окончание, например, электрического колебания, т.е. его изменения.
Слайд 5Сигналы импульсных устройств
Сигналы на выходе микрофона, передающей
ТВ- камеры, различного рода датчиков аналогичны по своему «рисунку» воздействиям
на эти устройства – звуковому давлению, распределению освещённости, температуре и т.п. Поэтому подобные сигналы называют аналоговыми. Между минимальным и максимальным значениями аналоговый сигнал может иметь любое значение. Обычно аналоговые сигналы являются непрерывными. Устройства, в которых производится обработка таких сигналов, называются аналоговыми.
Слайд 6 Переходные процессы в
электрических цепях
Такому режиму соответствует определённый запас энергии, сосредоточивающийся в реактивных элементах
цепи – индуктивностях и ёмкостях.
Всякий режим, длительно существующий в электрической цепи
и характеризующийся неизменными значениями токов и напряже-ний, называется стационарным (установившимся) режимом.
Любые изменения нагрузки или напряжения источника питания (включение или выключение его) приводят в итоге к новому установившемуся режиму с другими значениями токов, напряжений и, следовательно, запасом энергии в реактивных элементах.
Слайд 7 Переходные процессы в
электрических цепях
Переход от
одного стационарного состояния к другому называется переходным (нестационарным) процессом, который
связан с изменением запаса энергии.
Всякое изменение запаса электрической или магнитной энергии не может происходить мгновенно, а сопровождается процессом установления нового энергетического режима в цепи.
При воздействии на вход электрической цепи импульсов с крутым фронтом без особых погрешностей можно полагать, что воздействие этого импульса на электрическую цепь происходит скачкообразно, подобно мгновенному включению или выключению напряжения (тока).
Слайд 8 Переходные процессы в
электрических цепях
Теоретически
можно считать, что коммутация цепи (т.е. изменение параметров цепи или
схемы самой цепи) происходит мгновенно, т.е. на включение и выключение цепи время не расходуется. Тем не менее, переход от одного режим работы цепи к другому происходит не мгновенно, а в течение некоторого промежутка времени.
Объясняется это тем, что каждому состоянию цепи соответствует определённый запас энергии электрических
и магнитных полей. Переход к новому режиму связан
с нарастанием или убыванием энергии этих полей.
Слайд 9Энергия реактивных элементов
Энергия магнитного поля
и электрического поля
не
может мгновенно изменяться.
Энергия может изменяться только плавно.
………(1.1)
………(1.2)
Слайд 10Энергия реактивных элементов
Если попытаться предположить обратное, то на
индуктив-ности появилось бы бесконечно большое напряжение:
(где
– поток магнитной индукции), что лишено физического смысла так как
Слайд 11Энергия реактивных элементов
Aналогично невозможно себе представить скачкообразное изменение
электрического поля ёмкости, так как в противном случае через ёмкость
должен был бы протекать бесконечно большой ток
что также лишено физического смысла.
Слайд 12 Постоянная времени электрической цепи
Слайд 13Цепь RС с экспоненциальным зарядом конденсатора
Слайд 14Законы изменения тока и напряжения в цепи RС
Ток заряда
ёмкости С :
Напряжение на выходе цепи:
………. (1.4)
…………(1.3)
Выражение (1.4)
называется экспоненциальной функцией. Другая её запись:
………. (1.5)
Слайд 15Постоянная времени цепи
Произведение
называется постоянной
времени цепи.
……… (1.6)
Слайд 16Постоянная времени цепи
Параметр τ = RC имеет
размерность времени:
Слайд 18Закон изменения напряжения
на ёмкости цепи
…………….... (1.7)
Слайд 19Закон изменения тока,
протекающего через ёмкость цепи
…………….... (1.8)
Слайд 20Протекание переходного процесса
Для окончания переходного процесса требуется время
t = (3…5)τ
…………….... (1.9)
Слайд 21Законы коммутации
В импульсной технике принимают следующие допущения,
позволяющие упростить анализ электрических цепей с сосредото-ченными параметрами. Эти допущения
носят название законов коммутации:
1. Токи, протекающие через резисторы и ёмкости, могут
изменяться скачкообразно.
2. Напряжения на индуктивностях и резисторах
изменяться скачкообразно.
могут
Слайд 22Законы коммутации
Первый закон коммутации можно объяснить следующим образом.
Известно,
что ток, протекающий через ёмкость, и напряжение на этой ёмкости
связаны следующими соотношениями:
…………….... (1.10)
…………….... (1.11)
Слайд 23Законы коммутации
Аналогично можно объяснить второй закон коммутации. Известно, что напряжение,
приложенное к индуктивности, и протекающий через неё ток связаны следующими
соотношениями:
…………….... (1.12)
…………….... (1.13)
Слайд 24Законы коммутации
Наличие переходных процессов является причиной искажения
формы импульсов, действующих в линейной цепи. Если бы все процессы
в цепи устанавливались мгновенно, то никаких искажений импульсов в линейной цепи не было бы.
Слайд 25Электрические импульсы
и их параметры
Под электрическим импульсом
понимают отклонение напряжения или тока от некоторого постоянного уровня (в
частности, от нулевого), наблюдаемое в течение времени, меньшего или сравнимого
с длительностью переходных процессов в схеме.
Слайд 26Переходный процесс
Под переходным процессом понимается всякое резкое изменение
установившегося режима в электрической цепи за счёт действия внешних сигналов
или переключений внутри самой цепи. Таким образом, переходный процесс – это процесс перехода электрической цепи из одного стационарного состояния в другое. Как бы ни был короток этот переходный процесс, – он всегда конечен во времени.
Для цепей, в которых время существования переходного процесса несравненно меньше времени действия внешнего сигнала (напряжения или тока), режим работы считается установив-шимся, а сам внешний сигнал для такой цепи не является импульсным. Примером этого может служить срабатывание электромагнитного реле.
Слайд 27Переходный процесс
Когда же длительность действующих в электрической цепи сигналов напряжения
или тока становится соизмеримой с дли-тельностью процессов установления, переходный процесс
оказывает настолько сильное влияние на форму и параметры этих сигналов, что их нельзя не учитывать. В этом случае бóльшая часть времени воздействия сигнала на электрическую цепь совпадает со временем существования переходного процесса.
Режим работы цепи во время действия такого сигнала будет нестационарным, а воздействие его на электрическую цепь – импульсным.
Слайд 28Соотношение между длительностью сигнала и длительностью переходного процесса
Длительность переходного
процесса значительно меньше длительности сигнала (τпп
Слайд 29Соотношение между длительностью сигнала
и длительностью переходного процесса
Длительность переходного процесса
соизмерима
с длительностью сигнала (τпп ≈ t).
Слайд 30Что такое «электрический импульс»?
Электрическим импульсом для данной цепи
называется напряже-
ние или ток, действующие в течение промежутка времени,
соизмеримого
с длительностью переходного процесса в этой цепи.
При этом предполагается, что между двумя последовательно действующими в цепи импульсами должен быть достаточный промежуток времени, превышающий длительность процесса установления. В противном случае вместо импульсов будут возникать сигналы сложной формы.
Слайд 31Электрические сигналы
сложной формы
Слайд 32Формы электрических импульсов
а) прямоугольные
Слайд 33Формы электрических импульсов
б) трапецеидальные
Слайд 34Формы электрических импульсов
в) остроконечные
Слайд 35Формы электрических импульсов
г) пилообразные
Слайд 36Формы электрических импульсов
д) треугольные
Слайд 37Формы электрических импульсов
е) разнополярные
Слайд 39Параметры импульса
Форму импульсов и свойства отдельных его
участков с количественной стороны оценивают следующими параметрами:
– длительность импульса. Обычно
измерения длитель-ности импульсов или отдельных участков производят
на определённом уровне от их основания. Если это не оговаривается, то длительность импульса определяется на нулевом уровне. Однако чаще всего длительность импульса определяется на уровне
или
считая от основания.
В последнем случае длительность
Слайд 40Параметры импульса
–
…………….... (1.14)
Слайд 41Параметры импульса
Участок импульса между фронтами называют плоской вершиной.
…………….... (1.15)
Слайд 42Характерные участки импульса
фронт (1 – 2);
вершина (2 – 3);
срез (3
– 4), иногда называемый задним фронтом;
хвост (4 – 5).
Слайд 43Видеоимпульс и радиоимпульс
Радиоимпульсами называются импульсы высокочастотных колебаний
напряжения или тока обычно синусоидальной формы.
Радиоимпульсы не имеют постоянной составляющей. Радиоимпульсы получают модулированием высокочастотных синусоидальных колебаний по амплитуде.
а) прямоугольный;
б) колоколообразный
а)
б)
Слайд 44Среднее значение
(постоянная составляющая)
Слайд 45Периодическая последовательность импульсов
Электрические импульсы, следующие друг за другом
через равные промежутки времени, называются периодической последователь-ностью.
Периодическая
последовательность импульсов характеризуется следующими параметрами:
1. Период повторения – промежуток времени между началом двух соседних однополярных импульсов. Он выража-ется в секундах (с) или дольных единицах секунды (мс; мкс; нс). Величина, обратная периоду повторения, называется частотой повторения (следования) импульсов. Она определяет количество импульсов, в течение одной секунды и выражается в герцах (Гц), килогерцах (кГц) и т.д.
…………….... (1.16)
Слайд 46Периодическая последовательность импульсов
……… (1.18)
……… (1.17)
Скважность – безразмерная
величина, которая может изме-няться в очень широких пределах, так как
длительность импульсов может быть в сотни и даже тысячи раз меньше периода импульсов или, наоборот, занимать большую часть периода.
Слайд 47Периодическая последовательность импульсов
Слайд 48Среднее значение последовательности импульсов (постоянная составляющая)
Для периодической
последовательности импульсов прямо-угольной формы, у которой U(t) = Um ,
период повторения Тi
и длительность импульса τи , это выражение после подстановки
и преобразования принимает вид:
……… (1.19)
……… (1.20)
Слайд 49Среднее значение последовательности импульсов (постоянная составляющая)
Из рис.
1.10 видно, что
откуда следует:
……… (1.21)
……… (1.22)
Слайд 50Среднее значение последовательности импульсов (постоянная составляющая)
откуда следует
……… (1.23)
и
……… (1.24)
Слайд 52
Линейные цепи
Элемент, параметры которого (сопротивление, индуктивность, ёмкость)
не зависят от величины и направления токов и приложенных напряжений,
называется линейным. Цепи, содержащие линейные элементы, называются линейными.
Свойства линейных цепей:
Вольт-амперная характеристика (ВАХ) линейной цепи
представляет собой прямую линию, т.е. величины токов и напряжений будут связаны между
собой линейными уравнениями
.
2. Для расчёта (анализа) и синтеза линейных цепей применим
принцип суперпозиций (наложения).
с постоянными коэффициентами. Пример ВАХ такого вида – закон Ома.
Слайд 53
Линейные цепи
3. Линейная цепь не преобразует спектр электрического сигнала.
Она может изменить составляющие спектра только по
амплитуде и фазе. Это является причиной возникновения
линейных искажений.
4. Всякая реальная линейная цепь искажает форму сигнала за счёт
переходных процессов и конечной ширины полосы пропускания.
Слайд 54
Линейные цепи
Это объясняется тем, что гармоники входного
напряжения
по-разному пропускаются такой цепью. В результате прохождения входного сигнала
через ёмкости и индуктивности цепи соотноше-ния между гармоническими составляющими на элементах цепи изменяются по амплитуде и фазе по отношению к входному сигналу.
В результате соотношения между амплитудами и фазами гармоник на входе цепи и на её выходе не одинаковы. Это свойство положено в основу формирования импульсов с помощью линейных цепей.
Слайд 55
Нелинейные цепи
Элемент, параметры которого зависят от величины
и полярно-сти приложенных напряжений или протекающих токов, называет-ся нелинейным, а
цепь, содержащую такие элементы, называют нелинейной.
Свойства нелинейных цепей:
1. Ток, протекающий через нелинейный элемент, не пропорционален приложенному к нему напряжению, т.е. зависимость между напряжением и током (ВАХ) носит нелинейный характер. Примером такой ВАХ служат входные и выходные характеристики ЭВП и ППП.
К нелинейным элементам относятся электровакуумные приборы (ЭВП), полупроводниковые приборы (ППП), работающие на нелинейном участке ВАХ, диоды (вакуумные и полупроводниковые), а также трансформаторы с ферромагнетиками.
Слайд 56
Нелинейные цепи
2. Процессы, протекающие в нелинейных цепях, описываются нелинейными уравнениями
различного вида, коэффициенты которых зависят от самой функции напряжения (тока)
или от её производных, а ВАХ нелинейной цепи имеет вид кривой или ломаной линии. Примером могут служить характеристики диодов, триодов, тиристоров, стабилитронов и др.
3. Для нелинейных цепей принцип суперпозиций неприменим. При воздействии внешнего сигнала на нелинейные цепи в них всегда возникают токи, содержащие в своём составе новые частотные составляющие, которых не было во входном сигнале. Это является причиной возникновения нелинейных искажений, в результате чего сигнал на выходе нелинейной цепи всегда отличается по форме от входного сигнала.
Слайд 57Дифференцирующие цепи
Дифференцирующей называется цепь, на выходе
которой напряжение пропорционально первой производной от входного напряжения.
...... (1)
Слайд 58Дифференцирующие цепи
а) ёмкостная
б) индуктивная
Слайд 59Ёмкостная дифференцирующая цепь
Принципиальная схема ёмкостной
дифференцирующей цепи
Слайд 60Ёмкостная дифференцирующая цепь
Ток, протекающий через ёмкость:
Из схемы ДЦ видно, что
Выходное
напряжение
...... (2)
..... (3)
Подставив (1) в (2), получим:
Если выбрать достаточно малую
величину R, чтобы
то получим приближённое равенство:
...... (4)
,
...... (5)
Слайд 61Ёмкостная дифференцирующая цепь
т.е.
где
– верхняя граничная частота гармоники выходного
сигнала, ещё имеющая существенное значение для формы выходного импульса.
Коэффициент пропорциональности
носит
название постоянной времени дифференцирующей цепи
и имеет размерность времени.
Слайд 62Постоянная времени цепи
В соответствии с Международной системой
единиц (СИ) единица измерения электрического сопротивления
а единица измерения электрической
ёмкости
Следовательно,
Слайд 64Работа дифференцирующей цепи
Пусть на вход подаётся идеальный прямоугольный
импульс,
у которого τф = τс = 0, а внутреннее
сопротивление источника сиг-нала Ri = 0. Пусть импульс определяется следующим выражением:
1. Исходное состояние схемы (t < t1).
В исходном состоянии Uвх = 0; Uс = 0; iс = 0; Uвых = 0.
2. Первый скачок напряжения (t = t1).
Слайд 65Работа дифференцирующей цепи
3. Заряд конденсатора (t1 < t < t2).
Напряжение
на конденсаторе будет нарастать по экспоненциаль-ному закону:
Напряжение на
выходе ДЦ будет падать по мере нарастания напряжения заряда на конденсаторе:
...... (6)
...... (7)
Слайд 66Работа дифференцирующей цепи
Т.к. в любой момент времени для
делителя напряжения выполня-ется равенство
то
4. Окончание заряда конденсатора (t = t2).
Напряжение
на выходе дифференцирующей цепи
достигает практически нулевого значения, т.е. в момент времени t = t2
Слайд 67Работа дифференцирующей цепи
5. Установившийся режим (t2 < t < t3).
При
этом
6. Второй скачок напряжения (t = t3).
В
момент времени t = t3 напряжение на входе дифференцирующей цепи скачком падает до нуля. Конденсатор C становится источ-
ником напряжения, т.к. он заряжен до величины
При этом ток разряда в данный момент времени становится максимальным:
Слайд 68Работа дифференцирующей цепи
Напряжение на выходе дифференцирующей цепи
7.
Разряд конденсатора (t3 < t < t4).
После второго
скачка напряжение на конденсаторе начинает уменьшаться по экспоненциальному закону:
;
;
Слайд 69Принцип работы дифференцирующей цепи
8. Окончание разряда конденсатора и восстановление исходного
состояния схемы (t ≥ t4).
После окончания переходного процесса разряда конденсатора
Окончание разряда конденсатора наступает практически
при t = (3…5)τ = (3…5) RC.
Слайд 70Определение длительности импульса на уровне U0 после дифференцирования
Слайд 71Определение длительности импульса на уровне U0 после дифференцирования
Длительность
продифференцированного импульса
на уровне
Отсюда:
и
Слайд 72ДЦ как фильтр верхних частот
Изменение формы импульса на
выходе дифференцирующей цепи можно объяснить с точки зрения спектрального анализа.
Поэтому на выход плоская вершина входного импульса почти не передаётся.
Для высокочастотных составляющих входного
импульса, формирующих его фронт и срез,
Поэтому фронт и срез входного импульса на выход передаются практически без ослабления. Эти соображения позволяют определить дифференцирующую цепь как
фильтр верхних частот.
Слайд 73 Влияние параметров схемы на
результат дифференцирования
Эквивалентная
схема реальной
дифференцирующей цепи
Слайд 74Искажающее действие паразитной ёмкости C0 при дифференцировании
Слайд 75Переходные цепи
минимальные искажения входного сигнала;
разделение («развязка») каскадов по постоянной
составляющей.
Последнее условие необходимо выполнять, потому что режим работы по
постоянному току последующего каскада усиления должен выбираться независимо от постоянной составляющей выходного напряжения предыдущего каскада.
Слайд 76Переходные цепи
Схема переходной цепи по начертанию
ничем не отличается от дифференцирующей цепи. Однако если в дифференцирующей
цепи обязательно выполнение соотношения
то в переходной цепи это соотношение должно быть
Слайд 77Переходные цепи
В дифференцирующей цепи обязательно выполнение
соотношения
В переходной цепи это соотношение должно
быть
Слайд 78Эпюры напряжений на элементах переходной цепи
Слайд 79Интегрирующие цепи
Интегрирующей называется цепь, величина выходного
напряжения
которой пропорциональна интегралу по времени
от величины входного напряжения. Математически
это
выражается формулой:
Слайд 80Виды интегрирующих цепей
а) ёмкостная
б) индуктивная
а)
б)
Слайд 81Интегрирующие цепи
Напряжение на конденсаторе и ток, протекающий через
него,
связаны зависимостью:
Интегрирующая цепь представляет собой делитель напряжения, ток
через который равен:
Отсюда следует:
Слайд 82Интегрирующие цепи
Если выбрать
для высшей гармоники
прямоугольного импульса, т.е.
то
и, следовательно,
Тогда
последнее выражение примет вид:
Слайд 84ИЦ как фильтр нижних частот
Существенное изменение формы входного
импульса при интегри-ровании можно объяснить с помощью спектрального анализа. Действительно,
при
Поэтому интегрирующую цепь можно рассматривать как фильтр нижних частот.
Слайд 85Контур ударного возбуждения
Контур ударного возбуждения (КУВ) формирует
пачки синусои-дальных сигналов длительностью, равной длительности импульса на входе генератора.
Существуют две разновидности генераторов с КУВ:
генератор с КУВ в цепи коллектора;
генератор с КУВ в цепи эмиттера.
Слайд 86Контур ударного возбуждения
Каскад с контуром ударного возбуждения в цепи коллектора
Слайд 87Контур ударного возбуждения
Эпюры напряжений на элементах контура
ударного возбуждения
Слайд 88Контур ударного возбуждения
Выходное напряжение каскада с КУВ
представляет собой затуха-ющее по экспоненциальному закону синусоидальное колебание
– коэффициент
затухания:
Слайд 89Контур ударного возбуждения
Каскад с контуром ударного возбуждения в цепи
эмиттера
Слайд 90Контур ударного возбуждения
Эпюры напряжений на элементах генератора с КУВ
в
цепи эмиттера
Слайд 91Контур ударного возбуждения
Схема генератора с КУВ с индуктивной обратной связью
Слайд 92Контур ударного возбуждения
Эпюры напряжений на элементах схемы генератора с КУВ
при
получении серии незатухающих колебаний
Слайд 93Ограничители амплитуды
Ограничителем амплитуды называется устройство,
напряжение на выходе которого следует за входным напряжением
до определённого
его значения (порога ограничения), после чего
выходное напряжение остаётся постоянным или равным нулю.
Существуют три вида ограничения:
ограничение по максимуму (ограничение сверху);
ограничение по минимуму (ограничение снизу);
двустороннее ограничение (одновременное ограничение сверху
и снизу).
Слайд 94Ограничители амплитуды
Верхним порогом ограничения называется
предельный уровень входного напряжения, выше которого выходное напряжение практически не
зависит от входного.
Основным назначением ограничителей является изменение формы подводимого к ним входного напряжения путём «срезания» части этого напряжения. Следовательно, при ограничении происходит изменение спектрального состава входного напряжения, что возможно лишь при применении нелинейных цепей.
Слайд 95Ограничители амплитуды
Напряжения на входе и выходе ограничителя с положительным
верхним и отрицательным нижним порогом ограничения
Слайд 96Ограничители амплитуды
Напряжения на входе и выходе ограничителя при положительном нижнем
пороге ограничения
Слайд 97Формирование прямоугольных импульсов из синусоиды
Получение прямоугольных импульсов при двустороннем
симметричном ограничении синусоиды
Слайд 98Формирование прямоугольных импульсов из синусоиды
Пусть на вход
двустороннего амплитудного ограничителя
подаётся синусоидальное напряжение
Поскольку ограничитель двусторонний симметричный,
то Епв = Епн = Еп.
Напряжение на выходе будет определяться как
и, следовательно,
,
Слайд 99Формирование прямоугольных импульсов из синусоиды
Тогда
.
После преобразований получим
:
Если учесть, что
т.е.
и, следовательно,
то можно функцию синуса заменить его аргументом.
В результате получим:
Слайд 100Формирование прямоугольных импульсов из синусоиды
Из этого выражения
следует, что формируемое напряжение будет тем ближе к прямоугольной форме,
чем больше будет амплитуда синусоиды, чем больше её частота и чем меньше будет порог ограничения .
В зависимости от способа включения диода и нагрузки различают два вида ограничителей:
диодные ограничители с последовательным включением диода и нагрузки;
диодные ограничители с параллельным включением диода
и нагрузки.
Слайд 101Последовательные диодные ограничители
Последовательный ограничитель с нулевым порогом
ограничения снизу
Слайд 102Последовательные диодные ограничители
Последовательный ограничитель с нулевым порогом
ограничения сверху
Слайд 103Получение импульсов одной полярности из последовательности разнополярных импульсов
Слайд 104Последовательные ограничители
с ненулевым порогом ограничения
Ограничитель снизу с отрицательным порогом
ограничения
Слайд 105Последовательные ограничители
с ненулевым порогом ограничения
Ограничитель сверху с положительным порогом
ограничения
Слайд 106Последовательные ограничители
с ненулевым порогом ограничения
Двусторонний симметричный ограничитель
Слайд 107Параллельные ограничители
Необходимым элементом схемы параллельных ограничителей
является ограничивающий резистор Rогр, который
выбирается
из условия:
Rобр >> Rн >> Rогр >> Rпр,
где Rпр и Rобр – сопротивления диода, смещённого в прямом
и обратном направлениях соответственно.
Слайд 108Параллельные ограничители
с нулевым порогом ограничения
Параллельный ограничитель с нулевым
порогом
ограничения сверху
Слайд 109Параллельные ограничители
с нулевым порогом ограничения
Параллельный ограничитель с нулевым порогом
ограничения снизу
Слайд 110Параллельные ограничители
с ненулевым порогом ограничения
Параллельный ограничитель снизу с положительным
ненулевым порогом ограничения
Слайд 111Параллельные ограничители
с ненулевым порогом ограничения
Параллельный ограничитель снизу с отрицательным
ненулевым порогом ограничения
Слайд 112Параллельные ограничители
с ненулевым порогом ограничения
Параллельный ограничитель с двусторонним ненулевым
порогом ограничения
Слайд 113Усилитель-ограничитель
Усилитель-ограничитель на транзисторе
Слайд 114Фиксирование уровня напряжения
Изменение уровня постоянного напряжения на
выходе переходной
цепи при передаче серии однополярных импульсов
Слайд 115Фиксаторы уровня напряжения
Фиксаторы уровня обеспечивают постоянный заданный уровень
напряжения на выходе переходной цепи независимо от любых изменений параметров
импульсов на её входе в любой момент времени. Влияние фиксатора уровня на работу схемы сводятся к резкому уменьшению постоянной времени цепи заряда или разряда переходного конденсатора, вследствие чего уже задолго до прихода очередного импульса в схеме устанавливается необходимый исход-ный режим. Чаще всего используются диодные фиксаторы.
Диод, в зависимости от способа включения, уменьшает постоян-ную времени цепи заряда или разряда переходного конденсатора.
Слайд 116Фиксаторы уровня напряжения
Обобщённая схема фиксатора уровня
Слайд 118Фиксаторы уровня напряжения
Фиксатор нулевого уровня снизу
Слайд 120Фиксатор нулевого уровня сверху
Фиксатор нулевого уровня сверху
Слайд 122Фиксатор положительного
уровня снизу
Фиксатор положительного уровня снизу
Слайд 123
Фиксатор положительного
уровня снизу
до напряжения
Если изменить полярность
источника смещения и диода, то получим схему фиксатора отрицательного уровня
снизу.
Слайд 124Фиксаторы уровня напряжения
Фиксатор отрицательного уровня снизу
Слайд 126Релаксационные колебания
Колебания, в которых медленные изменения
напряжения чередуются со
скачкообразными,
называются релаксационными.
Релаксационным называют генератор,
вырабатывающий негармонические электрические
колебания (импульсы)
в результате быстрого
высвобождения энергии, запасённой от источника
постоянного тока.
Слайд 127Условия возникновения релаксационных колебаний:
Наличие глубокой положительной обратной связи
Баланс амплитуд
Баланс фаз
Только при этом условии возможны скачки напряжения и тока.
Это условие реализуется, если коэффициент усиления усилительного элемента будет больше единицы.
Это условие реализуется, если с выхода усилительного элемента на его вход будет подаваться сигнал с фазой, равной фазе входного сигнала, что возможно только при наличии положительной обратной связи.
Слайд 128Релаксационные генераторы
Релаксационные генераторы могут работать в трёх режимах:
Автоколебательном;
Ждущем
(режим внешнего запуска);
Автоколебательном с внешней синхронизацией
Кроме того, релаксационные
генераторы могут работать в режиме деления частоты (разновидность режима синхронизации).
К релаксационным генераторам относятся генераторы прямоугольных и пилообразных импульсов. Прямоугольные импульсы вырабатывают мультивибраторы, спусковые схемы, триггеры и блокинг-генераторы.
Слайд 129Мультивибраторы
По схеме мультивибратор представляет собой двухкаскадный
апериодический усилитель с
глубокой положительной обратной
связью, у которого выход первого каскада связан
с входом
второго и наоборот.
Такое соединение каскадов создаёт условия для возникновения
релаксационных колебаний, т.к. при этом выполняются все три
условия их возникновения.
Слайд 130Условия самовозбуждения симметричного мультивибратора
Глубокая положительная обратная связь. Это условие
реализует требование баланса фаз в автогенераторе.
Слайд 131Мультивибраторы
Принципиальная схема симметричного мультивибратора
Слайд 132Мультивибраторы
Эпюры напряжений на элементах схемы мультивибратора
Слайд 133Мультивибраторы
Первое опрокидывание схемы (t = t1):
+ Δiк2 → – ΔUк2
→ – ΔUб1 → –Δiб1 → –Δiк1 → +ΔUк1 →
→+ΔUб2 → + Δi'к2 > +Δiк2
2. t1 < t < t2
Заряд C1 происходит по цепи:
+ Ек → Rк1 → C1 → (Б – Э)VT2 → корпус (–Ек).
Разряд C2 происходит по цепи:
+C2 → (К – Э)VT2 → корпус (–Ек) → +Ек → Rб1 → –C2
Падение напряжения на Rб1 уменьшается по закону:
Слайд 134Мультивибраторы
3. Второй скачок (обратное опрокидывание схемы), t = t2:
+Δiк1
→ –ΔUк1 → – ΔUб2 → –Δiк2 → +ΔUк2 →
+ΔUб2 →
→ +Δi'к1 > +Δiк1.
4. Восстановление исходного состояния схемы, t2 < t < t3:
– разряд конденсатора C1 происходит по цепи:
+C1 → (К – Э)VT1 → корпус → +Ек → Rб2 → – C1
– заряд конденсатора C2 происходит по цепи :
+Ек → Rк2 → C2 → (Б – Э)VT1 → корпус (–Ек)
Слайд 135Стабильность работы мультивибратора
Влияние скорости перезаряда конденсаторов на стабильность
периода колебаний мультивибратора:
при
схеме с нулевой базой (верхний график);
при схеме с положительной (отрицательной)
базой
(нижний график).
Слайд 136Ждущий мультивибратор
Схема ждущего мультивибратора и принцип задержки
импульсов с помощью
мультивибратора
Слайд 137Ждущий мультивибратор
Ждущий мультивибратор с ускоряющим конденсатором
Слайд 138Генераторы импульсов с внешним запуском (спусковые схемы)
Схемы таких генераторов
иногда называют спусковыми.
По количеству устойчивых состояний равновесия
все спусковые схемы можно разделить на два класса:
схемы с одним устойчивым состоянием равновесия. Эти схемы в своём составе обязательно имеют реактивный элемент (чаще всего это ёмкость). Такие схемы называют одновибраторами.
схемы с двумя устойчивыми состояниями равновесия. Такие схемы в своём составе могут иметь только активные элементы и называются триггерами.
Слайд 139Спусковые схемы
Спусковая схема с эмиттерной связью
Слайд 140Спусковые схемы
Временные диаграммы спусковой схемы.
Слайд 141Работа спусковой схемы
1. Исходное состояние
В исходном состоянии транзистор
VT2 открыт, т.к. на его базу подаётся положительное напряжение +
Ек через резистор R6.
Транзистор VT2 закрыт.
Конденсатор C2 заряжен по цепи:
+ Ек → R4 → C2 → (Б-Э)VT2 → R5 → корпус (–Ек).
Слайд 142Работа спусковой схемы
2. Запуск и опрокидывание схемы.
Транзистор VT2
запирается и возникает лавинообразный процесс:
–Uвх → –ΔUб2 →
–Δiб2 → –Δiк2 → –ΔUэ → +ΔUб1 → +Δiк1 →
→ –ΔUк1 → –ΔU'б2 > –ΔUб2 ,
при котором замыкается цепь положительной обратной связи. В результате появления лавинообразного процесса VT2 запирается,
а VT1 полностью отпирается и насыщается.
Происходит резкое уменьшение напряжения на коллекторе VT1,
в результате чего диод VD запирается и отключает источник импульсов запуска от схемы генератора.
Слайд 143Работа спусковой схемы
3. Формирование импульса.
После отпирания VT1
конденсатор C2 начинает разряжаться по цепи:
+C2 (левая обкладка) → (К
– Э)VT1 → R5 → корпус (–Ек) →
→ +Ек→ R6 → –C2 (правая обкладка).
Слайд 144Работа спусковой схемы
4. Восстановление исходного состояния схемы.
В момент
отпирания VT2 в цепи его коллектора появляется ток, что вновь
приводит к возникновению лавинообразного процесса
и замыканию цепи положительной обратной связи:
+Δiк2 → +ΔUэ → –ΔUб1 → –Δiк1 → +ΔUк1 → +ΔUб2 → +Δi'к2 >+Δiк2.
Происходит обратное опрокидывание схемы, в результате которого VT1 запирается, а VT2 полностью отпирается. Конденсатор C2 снова начинает заряжаться по цепи:
+Ек → R4 → C2 → (Б – Э)VT2 → R5 → –Ек (корпус).
Слайд 145Запуск и принудительный срыв спусковых схем
Влияние разброса напряжения отпирания
транзистора
на длительность формируемого импульса
Слайд 146Влияние нестабильности параметров
транзистора на момент опрокидывания схемы
Слайд 147Запуск и принудительный срыв спусковых схем
Генератор прямоугольных импульсов с принудительным
срывом
Слайд 148Триггеры
Симметричный триггер с внешним смещением
и раздельным запуском
Слайд 149Триггеры
Временные диаграммы работы триггера
Слайд 150Симметричный триггер
с автосмещением
Слайд 151Несимметричный триггер с эмиттерной связью (триггер Шмитта)
Слайд 152Работа триггера Шмитта
Введём следующие обозначения:
U'э – уровень напряжения
на эмиттерах схемы, при котором происходит отпирание транзистора VT1
U''э –
уровень напряжения на эмиттерах схемы, при котором происходит отпирание транзистора VT2
В исходном состоянии
открыт и насыщен за счёт
напряжения, снимаемого с делителя R1 – R2 .
Слайд 153Работа триггера Шмитта
Получение прямоугольных импульсов из синусоиды
с помощью триггера
Шмитта
Слайд 154Работа триггера Шмитта
Пусть на базу открытого транзистора
VT1 подаётся отрицательный запускающий импульс, под действием которого VT1 выходит
из состояния насыщения и потенциал его коллектора становится более положительным.
Возникает лавинообразный процесс:
+ΔUк1 → +ΔUб2→ +Δiк2 → +Δiэ2 → +ΔURэ → – ΔUб1 → –Δiк1 →
→ +ΔU'к1 (> +ΔUк1).
Слайд 155Работа триггера Шмитта
В результате лавинообразного
процесса транзистор VT1 запирается, а VT2 полностью отпирается и насыщается.
Аналогично протекает и обратный процесс, когда на вход VT1 поступает положительный импульс.
Триггер Шмитта часто используют для формирования прямоугольных импульсов из напряжения произвольной формы и,
в частности, из синусоидального напряжения.
Слайд 156Работа триггера Шмитта
Как только под действием Uвх
потенциал базы транзистора VT1 станет равным потенциалу эмиттера (Uб1 =
U'‘Э ), транзистор VT1 запирается, схема лавинообразно опрокидывается, и транзистор VT2 отпирается и насыщается.
Пока VT1 остаётся запертым, на выходе формируется плоская вершина импульса.
Когда под действием Uвх потенциал базы VT1 сравняется с новым значением потенциала эмиттера (Uб1 = U'Э), начнётся новый лавинообразный процесс, в результате которого будет сформиро-ван срез импульса, после чего схема вернётся в своё исходное состояние.
Подбором величин резисторов R1 и R2 можно так подобрать режим работы VT1, что он будет находиться одинаковое время в запертом и открытом состояниях.
Слайд 157Работа триггера Шмитта
При ΔU′= ΔU′′ триггер может
переключаться разнополярными напряжениями одинакового уровня.
При этом длительности формирования
импульса и паузы будут одинаковыми. При ΔU′≠ ΔU′′ переключение осуществляется разно-полярными напряжениями разных значений.
Благодаря лавинообразным процессам триггер Шмитта, по сравнению с ограничителями амплитуды, обеспечивает лучшую форму прямоугольных импульсов, формируемых из синусоиды.
Триггер Шмитта можно использовать как пороговое устройство: если входной сигнал достигает определённого порога, то триггер переключается. Величину порога переключения можно менять, изменяя потенциал базы VT1 с помощью делителя напряжения
R1- R2.
Слайд 158Запуск транзисторных триггеров
Триггер с раздельным запуском и дифференцирующими
цепями на входах
Слайд 159Триггер со счётным запуском
Схема триггера со счётным запуском (Т-триггер)
Слайд 160Блокинг-генератор
Выполнение фазового условия самовозбуждения (т.е. создание
положительной обратной связи) обеспечивается соответству-ющим включением обмоток импульсного трансформатора.
Блокинг-генератор – это релаксационный генератор коротких
импульсов, представляющий собой однокаскадный неинвертирую-
щий усилитель с глубокой положительной обратной связью.
Импульсный трансформатор – это трансформатор с ферро-магнитным сердечником, служащий для преобразования электри-ческих импульсов длительностью от нескольких наносекунд
до десятков микросекунд. Основным требованием, предъявляемым к импульсному трансформатору, является обеспечение минималь-ных искажений генерируемого импульса.
Слайд 161Блокинг-генератор
Схема транзисторного блокинг-генератора
Слайд 163Работа блокинг-генератора
1-й этап. Перезаряд конденсатора.
Конденсатор C, заряженный при формировании предыдущего
импульса, перезаряжается по цепи:
+ Ек (корпус) → ωб → C
→ Rб → – Ек
Ток перезаряда создаёт на Rб падение напряжения, полярность которого приложена к базе транзистора плюсом. В результате потенциал базы относительно эмиттера оказывается более положительным и поэтому транзистор находится в запертом состоянии. По мере перезаряда конденсатора положительное напряжение на базе уменьшается.
Слайд 164Работа блокинг-генератора
2-й этап. Первое опрокидывание схемы (прямой блокинг-процесс).
+Δiк
→ +Δе1→ –Δе2 → –ΔUб → +Δiб → +Δi'к (>Δiк)
Слайд 166Работа блокинг-генератора
3-й этап. Формирование вершины импульса.
Начинается заряд конденсатора
C током базы по цепи:
корпус → переход (Э-Б) → C
→ ωб → корпус (эмиттер).
4-й этап. Второе опрокидывание схемы (обратный блокинг-процесс).
Вновь замыкается петля положительной обратной связи:
–Δiб → –Δiк → –Δе'1 → +Δе'2 → ΔUб → –Δi'б (> –Δiб)
Слайд 168Генераторы пилообразных импульсов
Импульсами напряжения пилообразной формы называются
импульсы, фронт которых изменяется по закону, близкому
к линейному.
Плоской части у такого импульса нет. В подавляющем большин-стве случаев стремятся получить пилообразное напряжение
с максимальной линейностью.
Генераторы, вырабатывающие такие импульсы, называются генераторами линейно изменяющегося напряжения (ГЛИН),
или генераторами пилообразного напряжения (ГПН).
Слайд 169Генераторы пилообразных импульсов
Существуют два способа получения ПН:
формирование и генери-рование. В первом случае для получения ПН используются
формиру-ющие четырёхполюсники (чаще всего, это интегрирующие цепи).
Во втором случае ПН получается с помощью генератора, который может работать либо в автоколебательном, либо в ждущем режиме.
Слайд 171Генераторы пилообразных импульсов
Виды пилообразного напряжения
Слайд 172Параметры пилообразного напряжения
1. Начальный уровень (U0);
2. Амплитуда (Um);
3. Длительность прямого
(рабочего) хода (tпр);
4. Длительность обратного хода (tобр);
5. Средняя скорость нарастания
(спадания) переднего фронта (k):
[В/с]
6. Коэффициент нелинейности (γ), который показывает, насколько закон изменения напряжения на рабочем участке отличается от идеально линейного;
7. Коэффициент использования напряжения источника питания (ε)
(%).
Слайд 173Оценка нелинейности пилообразного напряжения
а)
б)
а) по относительному изменению его крутизны
б) по
относительному временнóму отклонению реального
пилообразного напряжения от идеально
линейного.
Слайд 174Оценка нелинейности пилообразного напряжения
(по относительному изменению его крутизны)
2.
Для середины участка:
1. Если изменение крутизны в конце прямого
хода сравнивается
с крутизной в начале рабочего участка, то:
Слайд 175Оценка линейности пилообразного напряжения
(по относительному временнóму отклонению реального пилообразного
напряжения от идеально линейного).
Слайд 176Генераторы пилообразных импульсов
Простейший генератор пилообразного напряжения
Слайд 177Генераторы пилообразных импульсов
Временные диаграммы простейшего ГПН
Слайд 178Работа генератора пилообразного напряжения
2. Формирование импульса.
Слайд 179Работа генератора пилообразного напряжения
Напряжение на конденсаторе возрастает по экспоненциальному закону:
где
Процесс
заряда конденсатора происходит в промежутке времени
Слайд 180Работа генератора
пилообразного напряжения
3. Восстановление исходного состояния схемы.
Разряд происходит также по экспоненте, но постоянная времени цепи разряда
Слайд 181Линеаризация пилообразного напряжения
Линеаризация означает достижение максимальной линейности
изменения пилообразного напряжения
Для повышения линейности используют различные способы,
но все они сводятся к реализации одной идеи:
для достижения высокой линейности формирующий конденсатор необходимо заряжать (или разряжать) постоянным током.
Слайд 182Линеаризация пилообразного напряжения
Известно, что
Если выполнить условие
.
,
то получим:
В
этом случае при t = tпр получаем
где
–
коэффициент пропорциональности.
Слайд 183Принципы линеаризации пилообразного напряжения
Включение в цепь заряда (разряда) формирующего конденсатора
токостабилизирующего элемента.
2. Применение обратной связи.
Слайд 184Линеаризация пилообразного напряжения
Вольт-амперная характеристика токостабилизирующего
элемента
Слайд 185Схема включения токостабилизирующего элемента в цепь формирующего
конденсатора
Слайд 186 ГПН с токостабилизирующим транзистором
Слайд 187Принцип стабилизации тока заряда формирующего конденсатора
К объяснению работы токостабилизирующего транзистора
Слайд 188Линеаризация пилообразного напряжения с помощью обратных связей
Линеаризация тока заряда
конденсатора с помощью
положительной обратной связи
Слайд 189Линеаризация пилообразного напряжения
с помощью обратных связей
Линеаризация тока заряда конденсатора
с помощью
отрицательной обратной связи
Слайд 191Генераторы линейно
изменяющегося тока
Эквивалентная схема отклоняющей катушки
Слайд 192Генераторы линейно изменяющегося тока
Принципиальная схема генератора
линейно изменяющегося тока