Разделы презентаций


Постоянный электрический ток

Содержание

. План лекции

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Постоянный электрический ток

Постоянный электрический ток

Слайд 2.
План лекции

. План лекции

Слайд 3Электрический ток.
Электрический ток – это направленное движение электрически заряженных

частиц.
Условия существования электрического тока
1. наличие свободных носителей зарядов
2. наличие электрического

поля
Электрический ток. Электрический ток – это направленное движение электрически заряженных частиц.Условия существования электрического тока1. наличие свободных носителей

Слайд 42. Сила тока. Плотность тока.
Количественная характеристика электрического тока

– сила тока I.
в случае I = const,


I – скаляр.
В системе СИ [I] = ампер (А).

В случае неравномерного распределения I через поверхность проводника,
необходимо ввести локальную характеристику
эл. тока - плотность тока – j.

j – величина, численно равная силе тока через единичную площадку, перпендикулярную направлению переноса заряда. [ j ] = А/м2

(1)

(2)

(3)

2. Сила тока. Плотность тока. Количественная характеристика электрического тока – сила тока I. в случае I =

Слайд 5 Связь плотности тока с параметрами заряженных частиц,
участвующих в

переносе.
- средняя скорость упорядоченного движения
носителя заряда
-

вектор плотности тока,
его направление совпадает со скоростью упорядоченного
движения положительно заряженных носителей (частиц)

(5)

(4)

- концентрация носителей заряда в веществе

Связь плотности тока с параметрами заряженных частиц, участвующих в переносе. - средняя скорость упорядоченного движения носителя

Слайд 63. Уравнение непрерывности.
На основании (3) и учитывая векторность плотности

тока (5) имеем
- поток плотности тока через
выделенную

поверхность

(6)

??Вопрос??

- имеет ли поле источники и стоки

Ответ:

- с помощью т. Гаусса

(7)

- т. Гаусса. Спец название - уравнение непрерывности для плотности тока. Свидетельствует: источники поля
являются те точки среды, в которых происходит убыль

Для постоянного тока

(8)

3. Уравнение непрерывности. На основании (3) и учитывая векторность плотности тока (5) имеем - поток плотности тока

Слайд 74. Электродвижущая сила (ЭДС). Напряжение
сторонние силы
Сторонние силы – силы

неэлектростатического происхождения. Работа этих сил по перемещению заряда А*
Необходимое условие

существования постоянного тока – наличие ЭДС

(9)

(9)

- определение ЭДС

(10)

(10)

- определение напряжения

- напряженность поля сторонних сил

4. Электродвижущая сила (ЭДС). Напряжение сторонние силыСторонние силы – силы неэлектростатического происхождения. Работа этих сил по перемещению

Слайд 8 Участки цепи
однородный – не содержащий ЭДС
замкнутый
В замкнутой

цепи ЭДС равна циркуляции вектора напряженности сторонних сил
НЕоднородный –

содержащий ЭДС
Участки цепи однородный – не содержащий ЭДС замкнутыйВ замкнутой цепи ЭДС равна циркуляции вектора напряженности сторонних

Слайд 95. Закон Ома.
I
U
причина
связь?
следствие
Для однородного изотропного проводника
(11)
(13)
 - удельное

сопротивление материала проводника;
 =1/ - удельная проводимость материала проводника
- закон

Ома

- электрическая проводимость, [] = Cм (сименс)

чаще

(12)

- электрическое сопротивление, [R] = Ом

S

l

5. Закон Ома. IUпричинасвязь?следствиеДля однородного изотропного проводника (11)(13) - удельное сопротивление материала проводника; =1/ - удельная проводимость

Слайд 10Закон Ома для Участков цепи
1. однородного
2. Неоднородного
R
1
2
I
R
I
3.

замкнутой цепи
R
1
2
I

Закон Ома для Участков цепи 1. однородного 2. НеоднородногоR12IRI 3. замкнутой цепиR12I

Слайд 115. Закон Ома в дифференциальной форме.
(14)
dS
dl
Для неоднородного проводника
A
dV
В

случае, когда на заряд в окрестности т.А сторонние силы не

действуют

(15)

5. Закон Ома в дифференциальной форме. (14)dSdlДля неоднородного проводника AdVВ случае, когда на заряд в окрестности т.А

Слайд 126. Температурная зависимость удельного сопротивления проводника
1
1- обычные проводники
2

- сверхпроводники

Т
Тк
ост
α – температурный

коэффициент сопротивления

диапазон параметров сверхпроводящего состояния

Н – напряженность магнитного поля

Объяснение явления сверхпроводимости базируется на основе квантовых представлений

6. Температурная зависимость удельного сопротивления проводника 11- обычные проводники 2 - сверхпроводники  Т Тк ост α

Слайд 137. Закон Джоуля-Ленца
- работа постоянного тока
мощность, выделяемая
в участке цепи


в случае неоднородного проводника
на различных dV – разная dP


7. Закон Джоуля-Ленца- работа постоянного токамощность, выделяемая в участке цепи в случае неоднородного проводника на различных dV

Слайд 14- в общем случае
- в частном случае
Тогда, количество теплоты,
выделяемое

на данном
участке цепи 
и
(16)
(17)
Выражения (16) и (17) представляют собой

интегральную и дифференциальную
формы записи закона Джоуля-Ленца.

удельная тепловая мощность

- в общем случае- в частном случаеТогда, количество теплоты, выделяемое на данном участке цепи и(16)(17)Выражения (16) и

Слайд 158. Расчет сложных цепей постоянного тока.

8. Расчет сложных цепей постоянного тока.

Слайд 16КЛАССИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ МЕТАЛЛОВ
Электроны проводимости в металле
ведут себя подобно молекулам газа.
В

промежутках между столкновениями
они движутся свободно, проходя путь
между столкновениями (в

среднем).
Электроны сталкиваются в основном не
между собой, а с ионами решетки.

КЛАССИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ МЕТАЛЛОВЭлектроны проводимости в металлеведут себя подобно молекулам газа.В промежутках между столкновениямиони движутся свободно, проходя

Слайд 17ЗАКОН ОМА В КЛАССИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ

ЗАКОН ОМА В КЛАССИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ

Слайд 18ЗАКОН ДЖОУЛЯ-ЛЕНЦА В КЛАССИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ
К концу свободного пробега электрон при-
обретает дополнительную

кинетическую
Энергию



Каждый электрон претерпевает за секунду

столкновений.
ЗАКОН ДЖОУЛЯ-ЛЕНЦА В КЛАССИЧЕСКОЙ ТЕОРИИК концу свободного пробега электрон при-обретает дополнительную кинетическуюЭнергиюКаждый электрон претерпевает за секунду

Слайд 19ЗАТРУДНЕНИЯ КЛАССИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ
Из классической теории электропровод-
ности металлов следует, что сопротивле-
ние

металлов должно возрастать как
корень квадратный из абсолютной тем-
пературы. Это противоречит

опытным
данным, согласно которым сопртивление
металлов растет пропорционально T.
В рамках классической теории невозмож-
но объяснить сверхпроводимость.
ЗАТРУДНЕНИЯ  КЛАССИЧЕСКОЙ ТЕОРИИИз классической теории электропровод-ности металлов следует, что сопротивле-ние металлов должно возрастать каккорень квадратный из

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика