Ток смещения Изменяющееся во времени магнитное поле создает вихревое

поле:
Возникает вопрос: может ли меняющееся во времени электрическое поле создавать

Выберем произвольный замкнутый контур L, охватывающий провод. Применим к этому

Рассмотрим две поверхности, охватываемые этим контуром S1 и S2. Обе поверхности равноправные, однако через поверхность S1 течет ток, а через поверхность S2 - нет. Значит, циркуляция вектора H зависит от поверхности, чего быть не может.

вектора D сквозь замкнутую поверхность равен
Продифференцируем это выражение по

С другой стороны, согласно уравнению непрерывности

Сложим два этих уравнения:

Получилось уравнение, аналогичное уравнению непрерывности для постоянного тока.

- плотность тока смещения (по Максвеллу)
Линии полного тока являются замкнутыми.
Если

то зависимость циркуляции вектора Н от выбора поверхности пропадает.

Обобщим теорему о циркуляции:

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по произвольному замкнутому контуру равна полному току, охватываемому этим контуром.

в отношении способности создавать магнитное поле.
2) Токи смещения существуют только

3) В диэлектриках ток смещения состоит из двух различных слагаемых

Доказательство

Нам известно, что

Ток смещения равен

Первое слагаемое - ток смещения, создаваемый изменяющимся электрическим полем, второе слагаемое ток поляризации, обусловленный движением связанных зарядов.

изменяющиеся во времени магнитные поля.
2)
3)
4)
Магнитные поля могут создаваться либо

Источниками вектора электрической индукции являются сторонние заряды

Не существует магнитных зарядов

Для нахождения полей по заданным распределениям токов и зарядов, уравнения Максвелла надо дополнить соотношениями, которые характеризуют свойства среды:

- материальные уравнения

напряженности электрического и магнитного полей:
Электромагнитные волны.
где
c - скорость света

- абсолютный показатель преломления среды

Простейшими решениями этих уравнений являются функции, описывающие плоские гармонические бегущие волны:

и образуют правовинтовую систему
В электромагнитной волне векторы E и

складывается из объемных плотностей энергий wэл и wмаг электрического и

Учитывая выражение

получим

Умножив плотность энергии w на скорость распространения волны  в среде, получим модуль плотности потока энергии:

образуют с направлением распространения волны правовинтовую систему, то направление вектора

Вектор S направлен в сторону распространения электромагнитной волны, а его модуль равен энергии, переносимой электромагнитной волной за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения волны.