Разделы презентаций


30.05.2015 1 Перелік запитань для зал і ку Експерименти на LHC в ЦЕРНі,

Содержание

Перелік запитань для залікуПружне розсіяння адронів, амплітуда та її властивості.Повний і диференційний перерізи.Оптична теорема. Узагальнена оптична теоремаПарціальна амплітуда, рівняння унітарності для парціальних амплітуд.Комплексні кутові моменти. Перетворення Зомерфельда-Ватсона. Полюс Редже, основні властивості,

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Перелік запитань для заліку

Експерименти на LHC в ЦЕРНі, детектори і

фізичні задачі.
Методи обробки і аналізу експериментальних даних, грід.
Класифікація елементарних частинок

і їх взаємодій.
Квантові числа елементарних частинок, симетрії та закони збереження.
Кваркова модель. Квантові числа кварків. Кварк-глюонна картина сильної взаємодії.
Калібрувальна симетрія, калібровочні бозони.
Теоретико-польові моделі, квантова електродинаміка.
Теоретико-польові моделі, квантова хромодинаміка.
Стандартна модель і бозон Хігса,
S-матриця, основні постулати і властивості.
Рівняння унітарності S-матриці.

Перелік запитань для залікуЕксперименти на LHC в ЦЕРНі, детектори і фізичні задачі.Методи обробки і аналізу експериментальних даних,

Слайд 2Перелік запитань для заліку

Пружне розсіяння адронів, амплітуда та її властивості.
Повний

і диференційний перерізи.
Оптична теорема. Узагальнена оптична теорема
Парціальна амплітуда, рівняння унітарності

для парціальних амплітуд.
Комплексні кутові моменти. Перетворення Зомерфельда-Ватсона.
Полюс Редже, основні властивості, діаграма Чью-Лоу.
Моделі пружного розсіяння адронів при високих енергіях.
Померон і оддерон, моделі і експериментальні дані.
Інклюзивні процеси, кінематичні змінні, перерізи.
Основні типи процесів множинного народження адронів.
Електромагнітні формфактори.
Глибоко непружне розсіяння лептонів і адронів, зв’язок з кварками.
Перелік запитань для залікуПружне розсіяння адронів, амплітуда та її властивості.Повний і диференційний перерізи.Оптична теорема. Узагальнена оптична теоремаПарціальна

Слайд 38. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах 8.1. Рассеяние электронов на

ядре, формфакторы
Аналитическая теория S-матрицы.
Лекция 14
Феноменологічні моделі ФВЕ

8. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах  8.1. Рассеяние электронов на ядре, формфакторы Аналитическая теория S-матрицы.

Слайд 4Электромагнитные взаимодействия.
Рассмотрим рассеяние бесспинового электрона на ядре
полная энергия
конечного

состояния
импульсы начального,
конечного электронов

Электромагнитные взаимодействия.Рассмотрим рассеяние бесспинового электрона на ядре полная энергия конечного состояния импульсы начального, конечного электронов

Слайд 5Ядро – сфера с плотностью заряда

Ядро – сфера с плотностью заряда

Слайд 6Определим
Интеграл расходится
Формула Резерфорда,
если
обычно
Формфактор
Импульс ядра отдачи

Определим Интеграл расходитсяФормула Резерфорда, еслиобычно ФормфакторИмпульс ядра отдачи

Слайд 7Рассеяние электрона на ядре с учетом спина электрона (формула Мотта)
Рассеяние

электрона на точечном протоне со спином 1/2 электрона (формула Дирака)
На

самом деле нуклон – не точечная частица Формула Розенблюта

М – масса ядра

Д. Перкинс, Введение в физику высоких энергий, 1991г.

Рассеяние электрона на ядре с учетом спина электрона (формула Мотта)Рассеяние электрона на точечном протоне со спином 1/2

Слайд 8Предположение (согласуется с экспериментальными данными)
Для рассеяния на мюоне
Дираковские формфакторы
Для рассеяния

на протоне

Предположение (согласуется с экспериментальными данными)Для рассеяния на мюонеДираковские формфакторыДля рассеяния на протоне

Слайд 98. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах
8.2. Кинематика. Структурная функция

адрона

8. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах 8.2. Кинематика. Структурная функция адрона

Слайд 10Глубоконеупругое лептон-адронное рассеяние,
Кинематика глубоконеупругого рассеяния
переменная Бьоркена
Q2 - виртуальность

фотона
аналог s для взаимодействия g и p
переменная Бьоркена
переданная лептоном

энергия

g*

Глубоконеупругое лептон-адронное рассеяние, Кинематика глубоконеупругого рассеяния переменная БьоркенаQ2 - виртуальность фотонааналог s для взаимодействия g и p

Слайд 11Общий вид дифференциального сечения глубоконеупругого сечения
Лептонная часть
Адронная часть

Общий вид дифференциального сечения глубоконеупругого сеченияЛептонная частьАдронная часть

Слайд 12Таким образом, дифференциальное сечение глубоко неупругого рассеяния лептона на нуклоне

выражается через две структурные функции, которые (как правило) неизвестны, но

могут быть смоделированы

Для упругого рассеяния точечных частиц эти функции известны

Таким образом, дифференциальное сечение глубоко неупругого рассеяния лептона на нуклоне выражается через две структурные функции, которые (как

Слайд 13 Скейлинг Бьоркена (1969):

функции и

не зависят от

при
(нарушается при больших энергиях)
Скейлинг Бьоркена (1969): функции     и      не зависят

Слайд 148. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах
8.3 Партонная модель

8. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах 8.3 Партонная модель

Слайд 15Партонная модель (Р. Фейнманн, Д. Бьоркен, конец 60-х)
Для

рассеяния на точечной частице с зарядом

и массой

Рассмотрим взаимодействие виртуального фотона с нуклоном, составленным
из партонов

Пусть - вероятность найти в протоне
партон с долей импульса x’

(Р. Хофштадтер, эксперимент 1961, структура протона)

Партонная модель   (Р. Фейнманн, Д. Бьоркен, конец 60-х)Для рассеяния на точечной частице с зарядом

Слайд 16Аналогично
(Из дельта-функции в W)
С учетом свойств дельта-функции

Аналогично(Из дельта-функции в W)С учетом свойств дельта-функции

Слайд 17Это есть соотношение
Каллана-Гросса
Т.е. для структурных функций в партонной модели

мы получили
Но
Сечение взаимодействия частиц А и B в партонной

модели

Партонная модель для сильных взаимодействий

Это есть соотношение Каллана-ГроссаТ.е. для структурных функций в партонной модели мы получилиНо Сечение взаимодействия частиц А и

Слайд 18http://www.femto.com.ua/index32.html
http://www.femto.com.ua/articles/part_1/0814.html
D. Perkins, Introduction to High Energy Physics 4th Edition. Cambridge

Univ. Press, 2001.

Дрелл С., Партоны и глубоко неупругие процессы при

высоких энергиях, пер. с англ., "УФН", 1972, т. 106, с. 331;

Фейнман Р., Взаимодействие фотонов с адронами, пер. с англ., M., 1975;

Окунь Л. Б., Лептоны и кварки, M., 1981;

Жакоб M., Ландсхофф П., Внутренняя структура протона, пер. с англ., "УФН", 1981, т. 133, с. 505.
http://www.femto.com.ua/index32.htmlhttp://www.femto.com.ua/articles/part_1/0814.htmlD. Perkins, Introduction to High Energy Physics 4th Edition. Cambridge Univ. Press, 2001.Дрелл С., Партоны и глубоко

Слайд 19Кроме того, можно показать из сравнения с данными, что партоны

должны иметь спин 1/2
Партонная модель и кварки
Т.е. можно в

качестве партонов рассматривать кварки.

Вклад глюонов исключительно важен при высоких энергиях и очень малых значениях переменной Бьоркена

Кроме того, можно показать из сравнения с данными, что партоны должны иметь  спин 1/2Партонная модель и

Слайд 20Структурные функции протона

, экспериментальные данные
Зависимость от Q2
Зависимость от x

Структурные функции протона          , экспериментальные данныеЗависимость от Q2

Слайд 21ДГЛАП (DGLAP –Dokshitser, Gribov, Lipatov, Altarelli, Parisi)
уравнение эволюции для

структурных функций или партонных распределений
Пусть функция

при фиксированном x описывает в адроне плотность партонов типа a, проинтегрированную по поперечным импульсам до .

где описывает расщепление . Зная распределение партонов при и
(вычисляется по теории возмущений в КХД), можно найти распределение при произвольном

Тогда

ДГЛАП (DGLAP –Dokshitser, Gribov, Lipatov, Altarelli, Parisi) уравнение эволюции для структурных функций или партонных распределений Пусть функция

Слайд 23- вектор поляризации фотона
поток виртуальных фотонов
Определяют поперечное и продольное сечения
Для

реальных фотонов
Если

, то

(Гилман)

(Хэнд) – энергия необходимая для образования
конечного состояния реальным фотоном

Другой взгляд на глубоко неупругое рассеяние
(из теории комплексных угловых моментов)

- вектор поляризации фотонапоток виртуальных фотоновОпределяют поперечное и продольное сеченияДля реальных фотоновЕсли

Слайд 24В обоих случаях
Чаще используют другие функции вместо W1 и W2
-

переменная Бьоркена

В обоих случаяхЧаще используют другие функции вместо W1 и W2- переменная Бьоркена

Слайд 25Полное сечение взаимодействия виртуального фотона (поперечного) с адроном
С другой стороны

Полное сечение взаимодействия виртуального фотона (поперечного) с адрономС другой стороны

Слайд 268. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах
8.3 Полюсы Редже в

ГНР

8. Глубоко неупругое рассеяние лептонов на нуклонах 8.3 Полюсы Редже в ГНР

Слайд 27Амплитуда «упругого рассеяния» виртуального фотона на протоне при высоких энергиях
доминируется

вкладом померона и f-реджеона
Вклад простого полюса с интерсептом 1.

Амплитуда «упругого рассеяния» виртуального фотона на протоне при высоких энергияхдоминируется вкладом померона и f-реджеонаВклад простого полюса с

Слайд 28Экспериментальные
данные о структурной
функции F2 при малых Q2

Экспериментальные данные о структурной функции F2 при малых Q2

Слайд 29Экспериментальные данные о структурной функции F2 при средних и больших

Экспериментальные данные о структурной функции F2 при средних и больших Q2

Слайд 30Экспериментальные данные о сечении

Экспериментальные данные о сечении

Слайд 319. Фоторождение векторных мезонов

9. Фоторождение векторных мезонов

Слайд 32Фоторождение векторных мезонов
Это идея, на самом деле все выглядит чуть

сложнее.
Например, при «малых» s нужно учесть
пороговое поведение
*(Q2)
V
p
p
P
s
t

Фоторождение векторных мезоновЭто идея, на самом деле все выглядит чуть сложнее. Например, при «малых» s нужно учесть

Слайд 33Заключение
Совокупность всех имеющихся экспериментальных данных (в области «мягкой кинематики») не

только не противоречит, но и подтверждает качественно, а во многих

случаях и количественно, теорию комплексных угловых моментов, модель полюсов Редже.

Вместе с тем, есть еще множество нерешенных проблем,
теоретических, экспериментальных и феноменологических.
Нужны новые идеи, новые экспериментальные данные,
новые специалисты, способные продвинуть дальше и глубже
знание и понимание физики высоких энергий.

Pomeron Physics and QCD
Donnachie, H.G. Dosch, P.V. Landshoff, O. Nachtmann
Cambridge University Press, 2002
2. High-Energy Particle Diffraction
V. Barone, E. Predazzi
Springer, 2002
3. Введение в калибровочные теории и «новая физика»
Э. Лидер, Э. Предацци
Наукова думка, 1999

ЗаключениеСовокупность всех имеющихся экспериментальных данных (в области «мягкой кинематики») не только не противоречит, но и подтверждает качественно,

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика