Разделы презентаций


МЕХАНИКА ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ презентация, доклад

Содержание

Основные виды движения жидкостиУстановившееся движение жидкостиНеустановившееся движение жидкостиРазличают напорные и безнапорные течения жидкости

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1МЕХАНИКА ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ
Раздел технической гидромеханики, изучающий законы движения жидкости, называется

гидродинамикой

МЕХАНИКА ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИРаздел технической гидромеханики, изучающий законы движения жидкости, называется гидродинамикой

Слайд 2Основные виды движения жидкости
Установившееся движение жидкости



Неустановившееся
движение жидкости


Различают напорные и

безнапорные течения жидкости

Основные виды движения жидкостиУстановившееся движение жидкостиНеустановившееся	 движение жидкостиРазличают напорные и безнапорные течения жидкости

Слайд 3Основные понятия струйчатого движения
Траекторией жидкой частицы называют кривую линию, которую

она описывает при движении.



Струйчатая модель жидкости

При этом жидкой частицей называют такой малый объем жидкости, для которого можно пренебречь изменением его формы




Основные понятия струйчатого движенияТраекторией жидкой частицы называют кривую линию, которую она описывает при движении.

Слайд 4Касательная кривая, проведенная к векторам движения частиц жидкости и характеризующая

направление движения ряда последовательно расположенных частиц в жидкости в данный

момент времени, называется линией тока.
Касательная кривая, проведенная к векторам движения частиц жидкости и характеризующая направление движения ряда последовательно расположенных частиц в

Слайд 5 Малый замкнутый контур образованный линиями тока

трубка тока.




Масса жидкости, движущаяся внутри трубки тока,

образует элементарную струйку.

Малый замкнутый контур образованный линиями тока      трубка тока. Масса жидкости, движущаяся

Слайд 61) скорости и площади поперечных сечений струек в одном живом

сечении не меняются вследствие их малости;
2) скорости и площади поперечных

сечений струек в различных живых сечениях могут меняться, однако произведение скорости v отдельных частиц струйки на площади их поперечного сечения s остаются постоянными (уравнение неразрывности элементарной струйки).

1) скорости и площади поперечных сечений струек в одном живом сечении не меняются вследствие их малости;2) скорости

Слайд 7Методы изучения движения жидкости
В гидромеханике существуют два метода изучения движения

жидкости: метод Лагранжа и метод Эйлера.
1. Метод Лагранжа заключается в

изучении движения каждой отдельной частицы жидкости. Движение определяется положением частицы жидкости в функции от времени t. Движение частицы будет определено, если точно определить координаты x, y, и z в заданный момент времени t, что дает возможность построить траекторию движения частицы жидкости.


Местная скорость

Методы изучения движения жидкости В гидромеханике существуют два метода изучения движения жидкости: метод Лагранжа и метод Эйлера.1.

Слайд 8Метод Эйлера
Метод Эйлера основан на изучении поля скоростей, под которым

понимается значение величины и скоростей во всех точках пространства, занятого

движущейся жидкостью.
Переменными Эйлера являются значения скоростей Ux, Uy, Uz , которые определяются в зависимости от координат точек пространства и времени, т. е.

Метод ЭйлераМетод Эйлера основан на изучении поля скоростей, под которым понимается значение величины и скоростей во всех

Слайд 9Расход жидкости
Объем жидкости V, проходящей через живое сечение трубопровода в

единицу времени t, называют расходом Q= V/t.

Средняя скорость движения

потока через сечение ω


Расход жидкостиОбъем жидкости V, проходящей через живое сечение трубопровода в единицу времени t, называют расходом Q= V/t.

Слайд 10Уравнение неразрывности для элементарной струйки



Поток жидкости есть совокупность элементарных струек.

Эта масса непрерывная (неразрывна) и движется в лювся в одном

направлении

u1·s1= s2·u2= si·ui=const

Уравнение неразрывности для элементарной струйкиПоток жидкости есть совокупность элементарных струек. Эта масса непрерывная (неразрывна) и движется в

Слайд 11Закон неразрывности потока
Схема потока
1S1v1= 2S2v2=iSivi=const
где v1, v2, vi – скорости

жидкости в сечениях 1, 2 и i;
S1, S2, Si

– площади двух поперечных сечений трубопровода;
1, 2, i – плотности жидкости.
Закон неразрывности потокаСхема потока1S1v1= 2S2v2=iSivi=constгде v1, v2, vi – скорости жидкости в сечениях 1, 2 и i;

Слайд 12Дифференциальная форма уравнения неразрывности




или

Дифференциальная форма уравнения неразрывности или

Слайд 13Уравнение неразрывности при постоянной плотности
При =const




или в краткой форме

Уравнение неразрывности при постоянной плотности При =constили в краткой форме

Слайд 14Уравнения движения идеальной жидкости
Проекциями отнесенной к массе объема жидкости силы

инерции на оси х, у, z являются:

Система дифуравнений Эйлера движения
идеальной

жидкости
Уравнения движения идеальной жидкостиПроекциями отнесенной к массе объема жидкости силы инерции на оси х, у, z являются:Система

Слайд 15 Уравнение Эйлера в развернутом виде



Уравнение Эйлера в развернутом виде

Слайд 16В векторной форме вышезаписанные уравнения запишутся в следующем виде:



Для несжимаемой

невязкой жидкости (=const) данная система уравнений имеет четыре неизвестных vx,vy,vz,

p. Чтобы система стала замкнутой уравнение неразрывности
В векторной форме вышезаписанные уравнения запишутся в следующем виде:Для несжимаемой невязкой жидкости (=const) данная система уравнений имеет

Слайд 17Уравнения Навье–Стокса
Проекции на ось x сил трения действующих на прямоугольный

параллелепипед дает следующее выражение:

Уравнения Навье–СтоксаПроекции на ось x сил трения действующих на прямоугольный параллелепипед дает следующее выражение:

Слайд 18Используя закон Ньютона τ=μ·Δv/Δl , проекции сил трения можно

записать в компонентах скорости v на оси x, y и

z так:

Используя закон Ньютона  τ=μ·Δv/Δl , проекции сил трения можно записать в компонентах скорости v на оси

Слайд 20 Уравнение Навье-Стокса

Уравнение Навье-Стокса

Слайд 21В векторной форме
где







– орты
осей






В векторной формегде	– орты	осей

Слайд 22Энергия элементарной струйки
Кинетическая
Потенциальная



Энергия давления
Энергия элементарной струйкиКинетическаяПотенциальная

Слайд 23 Полная механическая энергия



Так как

то

Удельная энергия струйки


Полная механическая энергия Так как        тоУдельная энергия струйки

Слайд 24Энергия потока жидкости

Энергия потока жидкости

Слайд 25Полная удельная энергия потока

Определим слагаемые правой части:
кинетическая энергия



где n –

число элементарных струек;
u – скорости элементарных струек.


ЭУД= ЭК +

ЭП,
Полная удельная энергия потокаОпределим слагаемые правой части:кинетическая энергиягде n – число элементарных струек; u – скорости элементарных

Слайд 26Коэффициент Кориолиса
 – коэффициент Кориолиса, учитывающего неравномерность распределения скорости по

сечению
=1,0 – 1,13 – для турбулентных потоков и =2,0 –

для ламинарных потоков.
Таким образом,

где v – средняя скорость потока;
Коэффициент Кориолиса – коэффициент Кориолиса, учитывающего неравномерность распределения скорости по сечению=1,0 – 1,13 – для турбулентных потоков

Слайд 27Потенциальная энергия
и полная удельная энергия



Если использовать зависимость то





Потенциальная энергияи полная удельная энергияЕсли использовать зависимость то

Слайд 28Баланс энергии

Баланс энергии

Слайд 29Уравнение Бернулли для реального потока жидкости



Здесь Δh величина потерь

энергии на преодоление сил трения между 1 и 2 участком

Уравнение Бернулли для реального потока жидкостиЗдесь  Δh величина потерь энергии на преодоление сил трения между 1

Слайд 30Физический смысл уравнения
Физический (энергетический) смысл уравнения Бернулли состоит в

том, что при установившемся движении жидкости сумма трех удельных энергий

(положения, давления и кинетической) остается неизменной.

Физический смысл уравнения Физический (энергетический) смысл уравнения Бернулли состоит в том, что при установившемся движении жидкости сумма

Слайд 31 Гидродинамический напор

- высота скоростного напора;

- пьезометрическая высота, отсчитываемая в каждом сечении по пьезометру
Z – геометрическая высота положения
Δh – потерянный напор,
равный части энергии,
превращенной в тепло








Гидродинамический напор       - высота

Слайд 32Графическое представление уравнения Бернулли

Графическое представление уравнения Бернулли

Слайд 33Применение уравнения Бернулли
Водомер Вентури

Применение уравнения Бернулли Водомер Вентури

Слайд 34Водоструйный насос

Водоструйный насос

Слайд 35Трубка Пито
Полный напор трубки
Пито, h1=(p/g)+v2/(2g)
пьезометрический напор
определяющей h2=p/g
Скорость

потока в точке расположения нижнего отверстия трубки Пито определяется высотой

подъема жидкости h3= v2/(2g).

Трубка ПитоПолный напор трубки Пито, h1=(p/g)+v2/(2g)пьезометрический напор определяющей h2=p/gСкорость потока в точке расположения нижнего отверстия трубки Пито

Слайд 36Формула Торричелли


где  – коэффициент расхода (истечения), который определяется экспериментально

и зависит от вида (формы) отверстия;
S – площадь поперечного

сечения отверстия;
Δh=Δp/(g) – напор.



Формула Торричеллигде  – коэффициент расхода (истечения), который определяется экспериментально и зависит от вида (формы) отверстия; S

Слайд 37Трубка Прандтля

Трубка Прандтля

Слайд 38Рекомендации по использованию уравнения Бернулли

Рекомендации по использованию уравнения Бернулли

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика