Разделы презентаций


СТРУКТУРНО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ

Содержание

И хоть мгновенно вино, когда цедишь его протекает,Но потихоньку идет и сочится ленивое масло;Иль потому, что его, очевидно крупней элементы,Иль крючковатей они и спутаны больше друг с другом;И получается так, что

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1СТРУКТУРНО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ

СТРУКТУРНО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ

Слайд 2И хоть мгновенно вино, когда цедишь его протекает,
Но потихоньку идет

и сочится ленивое масло;
Иль потому, что его, очевидно крупней элементы,
Иль

крючковатей они и спутаны больше друг с другом;
И получается так, что не могут достаточно быстро
Связь меж собой разорвать по отдельности первоначала
И вытекать, проходя чрез отверстие каждое порознь.
 
Лукреций. О природе вещей. – М.: Изд-во Академии наук СССР, 1958.- 259 с
И хоть мгновенно вино, когда цедишь его протекает,Но потихоньку идет и сочится ленивое масло;Иль потому, что его,

Слайд 4 Структурообразование – процесс слипания (агрегирования) частиц золя или суспензии по

нестабилизированным участкам и образование пространственной сетки, в петлях которой находится

дисперсионная среда.
Процессы структурообразования в дисперсных системах обусловлены их неравновесностью и стремлением к снижению поверхностной энергии. Первичным актом структурообразования является возникновение контакта между соседними частичками дисперсной фазы, а конечным результатом может быть или расслоение системы, как при обычной коагуляции, или возникновение пространственной структуры, пронизывающей всю дисперсную систему. Последнее приводит к иммобилизации жидкой дисперсионной среды, при этом система приобретает новые механические свойства, отличные от свойств веществ дисперсионной среды и дисперсной фазы.
Коллоидному структурообразованию способствуют повышение объемной доли дисперсной фазы, степени дисперсности и анизодиаметричности частичек, а также все факторы вызывающие понижение стабильности системы.
Структурообразование – процесс слипания (агрегирования) частиц золя или суспензии по нестабилизированным участкам и образование пространственной сетки, в

Слайд 10 Многим структурированным системам свойственно самопроизвольное сжатие структурной сетки, сопровождающееся выделением

некоторой части жидкости. Этот процесс называется синерезисом. В процессе синерезиса

число связей между элементами структурной сетки увеличивается, сами элементы сближаются, а ячейки между ними уменьшаются. В результате упрочняется структура, повышается ее жесткость и уменьшается объем. Тиксотропные структуры после синерезиса обычно теряют свойство обратимости – превращаются в структуры нетиксотропные.
Факторы, уменьшающие гидратацию частиц (добавление электролита или спирта) и увеличивающие интенсивность броуновского движения (повышение) температуры), содействуют установлению связей между частицами и поэтому ускоряют синерезис.
Многим структурированным системам свойственно самопроизвольное сжатие структурной сетки, сопровождающееся выделением некоторой части жидкости. Этот процесс называется синерезисом.

Слайд 11 Синерезис – довольно распространенное явление. Так, черствение хлеба – результат

выделения из студня, каковым является хлеб, части воды, структура студня

становится более прочной и более жесткой. Черствение хлеба нельзя рассматривать как уменьшение количества воды в результате высыхания, это подтверждается тем, что хлеб черствеет и в атмосфере, насыщенной водяным паром. Крахмальный клейстер при стоянии выделяет воду, объем его уменьшается, клеящая способность снижается
Синерезис – довольно распространенное явление. Так, черствение хлеба – результат выделения из студня, каковым является хлеб, части

Слайд 13 Процесс синерезиса можно объяснить, исходя из следующих соображений. При студне

- и гелеобразовании в системе возникает рыхлая сетчатая структура, в

петлях которого находится много иммобилизованного растворителя.
Структурная сетка сначала создается в результате небольшого числа контактов макромолекул или частиц дисперсной фазы. Наблюдающееся с течением времени упрочнение геля или студня и одновременное повышение упругих и эластичных свойств является следствием увеличения числа контактов дисперсной фазы. Увеличение числа контактов способствует уплотнению структурной сетки, ее стягиванию. Это уменьшает объем геля или студня, упорядочивает его структуру и выдавливает из него часть иммобилизованного растворителя. В конце концов, когда достигается предел уплотнения и упорядочения структуры системы, синерезис прекращается.
Процесс синерезиса можно объяснить, исходя из следующих соображений. При студне - и гелеобразовании в системе возникает рыхлая

Слайд 14Синерезис
Самопроизвольное уменьшение объема геля, сопровождающееся отделением жидкости.
Синерезис определяет сроки

годности пищевых, медицинских
и косметических гелей.
Биологический синерезис сопровождается свертываемостью крови.
Гемофилия

– заболевание несвертываемости крови.
Синерезис Самопроизвольное уменьшение объема геля, сопровождающееся отделением жидкости.Синерезис определяет сроки годности пищевых, медицинских и косметических гелей.Биологический синерезис

Слайд 15
Слои Шиллера — коагуляционные осадки пластинчатых частиц. Имеют толщину около

100 нм. Располагаются параллельными горизонтальными слоями.

Тактоиды — анизотропные стержнеобразные

агрегаты дисперсных частиц. Образуются при достаточно высокой концентрации золей, частицы которых сами имеют анизотропную форму (вирусы , бактерии…).

Биконтинуальные дисперсные системы (набухание глины в слабощелочных растворах)

Образование периодических коллоидных систем

Периодические коллоидные структуры — высокоорганизованные коллоидные структуры, имеющие определённый порядок расположения дисперсных частиц относительно друг друга. Это самоорганизованные системы. Они представляют собой квазикристаллы, то есть структуры с дальним порядком.

Слои Шиллера — коагуляционные осадки пластинчатых частиц. Имеют толщину около 100 нм. Располагаются параллельными горизонтальными слоями. Тактоиды

Слайд 16- концентрические кольца или ритмически перемежающиеся полосы, возникающие в результате

периодического осаждения каких-либо соединений при диффузии в гелевых средах.
Этот тип

периодической коллоидной структуры открыт Р. Лизегангом (1896 г.) на гелях желатины с добавкой бихромата калия.
На поверхность геля наносят каплю раствора соли Ag. Вокруг места нанесения капли появляются кольца бихромата Ag.

Кольца и слои Лизеганга

- концентрические кольца или ритмически перемежающиеся полосы, возникающие в результате периодического осаждения каких-либо соединений при диффузии в

Слайд 20Реология ( от греч rheos – течение и logos –

учение) наука о деформациях и течениях сплошных сред.

Реология ( от греч rheos – течение и logos – учение) наука о деформациях и течениях сплошных

Слайд 21 Методами реологии изучают структурно-механические свойства реальных систем, в том числе

и дисперсных.
Под структурой понимают пространственное взаимное расположение составных частей системы

(атомов, молекул, коллоидных частиц).
Структура разбавленных ДС похожа на структуру истинных растворов (различия в размерах частиц ДФ в ДС и молекул растворенного вещества в истинных растворах). Взаимодействие частиц может приводить к коагуляции. В процессе коагуляции происходит образование связей. Возникает пространственная структурная сетка. Свободнодисперсная система переходит в связнодисперсную изменяются структурно-механические свойства.
Основным методом реологии является изучение деформации под действием напряжений.
Методами реологии изучают структурно-механические свойства реальных систем, в том числе и дисперсных.	Под структурой понимают пространственное взаимное расположение

Слайд 22Вязкость подсолнечного масла при различных скоростях деформации

Классификация дисперсных систем по

структурно-механическим свойствам

Вязкость подсолнечного масла при различных скоростях деформацииКлассификация дисперсных систем по структурно-механическим свойствам

Слайд 23 Деформация - относительное смещение точек системы

при которых не нарушаются ее сплошность.
Деформации делятся на упругие и

остаточные.
При упругих деформациях после снятия нагрузки тело принимает прежнюю форму.
Остаточные - в системе остаются необратимые изменения.
Остаточная деформация после которой не происходит разрушения тела называется пластической.
Деформация - относительное смещение точек системы при которых не нарушаются ее сплошность.	Деформации делятся

Слайд 25 Деформация возникает под действием напряжения которое определяется отношением силы к

площади на которую оно действует.
Можно выделить две составляющие напряжения,

нормальное и тангенциальное, им соответствуют деформации растяжения (сжатия) и сдвига. Все остальные виды деформаций можно представить как сочетание этих основных деформаций.
Деформация возникает под действием напряжения которое определяется отношением силы к площади на которую оно действует. 	Можно выделить

Слайд 26Величину деформации характеризуют безразмерными величинами:
- относительное удлинение;
В случае деформации сдвига:

Величину деформации характеризуют безразмерными величинами:- относительное удлинение;В случае деформации сдвига:

Слайд 27 Вязкость
Если привести в движение пластинку, погруженную

в жидкость. она увлекает с собой ближайшие молекулы жидкости, которые

вследствии сил адгезии связаны с пластинкой и движутся с той же скоростью. Эти молекулы взаимодействуют с соседними молекулами жидкости, те – со своими соседями, и таким образом вся жидкость начинает двигаться, причем наиболее быстро движутся слои в непосредственной близости от пластинки. а скорость других падает по мере удаления от нее.
Так как два соседних слоя имеют различную скорость, более быстрый стремится увлечь за собой более медленный, а тот в свою очередь стремиться замедлить более быстрый. В результате возникает сила трения
Вязкость	Если привести в движение пластинку, погруженную в жидкость. она увлекает с собой ближайшие

Слайд 28Величина силы трения выражается законом Ньютона:

Величина силы трения выражается законом Ньютона:

Слайд 29Есть 3 основных параметра в реологии: модуль упругости сдвига G


(или модуль Юнга Е), вязкость , предельное напряжение сдвига
*

= PT (предел текучести).

1-я аксиома реологии – при всестороннем равномерном сжатии все тела ведут себя как идеальные упругие тела

2-я аксиома реологии – любая материальная система обладает всем набором реологических свойств: упругость, пластичность, вязкость, прочность

Есть 3 основных параметра в реологии: модуль упругости сдвига G (или модуль Юнга Е), вязкость , предельное

Слайд 30Реологические уравнения устанавливают связь между Р и γ

Существует три

основных модели описывающих три идеальные системы:
1. Идеально упругое тело Гука

P=Еγ (Е- модуль Юнга)
2. Идеально вязкая жидкость


3. Идеально пластическое тело



Реологические уравнения устанавливают связь между Р и γ Существует три основных модели описывающих три идеальные системы:1. Идеально

Слайд 31Идеально упругое тело является консервативной системой (сообщаемая системе деформирующей силой

энергия не переходит в энергию теплового движения).
В случае идеально

вязкой жидкости и идеально пластического тела механическая энергия переходит в тепловую энергию.
Более сложные модели составляют из основных, как из элементов.
Идеально упругое тело является консервативной системой (сообщаемая системе деформирующей силой энергия не переходит в энергию теплового движения).

Слайд 32Идеально упругое тело Гука
(консервативная система)
Е – модуль упругости (модуль

Юнга)
(СИ: Па; СГС дин/см2);
деформации происходят со скоростью звука.
Р

= Е   = Р/Е

1635-1703

Энергия единицы объема упруго деформируемого тела:

W = ∫Pd = E2/2 = P2/2E

0


Идеально упругое тело Гука 	(консервативная система)Е – модуль упругости (модуль Юнга) (СИ: Па; СГС дин/см2); деформации происходят

Слайд 33 Идеально вязкое тело Ньютона
(диссипативная система)


du/dy = d2x/(dy dt)

= d2x/dtdy = d(dx/dy)/dt = d/dt
d/dt – скорость деформации сдвига
Р

=  d/dt =  ’
Единицы измерения вязкости: СИ –  - вязкость Па·с;
СГС - пуаз (П); 1 Па·с = 10 П
 = Р t/

Р = du/dy; du/dy – градиент скорости;

1643-1727

Энергия, рассеиваемая в единице объема тела в единицу времени:
W’ = P·’ = ·’2

Идеально вязкое тело Ньютона(диссипативная система) 		du/dy = d2x/(dy dt) = d2x/dtdy = d(dx/dy)/dt = d/dtd/dt –

Слайд 34Шарль Огюсте́н де Куло́н ( Charles-Augustin de Coulomb, 1736-1806)
 
Барре де Сен-Венан
Ваггё

de Sainfc-Venant)
(1797—1886)
Идеально пластическое тело
Сен-Венана - Кулона
(диссипативная система)
(сухое трение):


P

< PT  = 0; ’ = 0

P = PT  > 0; ’ > 0

Энергия, рассеиваемая в единице объема тела в единицу времени:

W’ = PT·’

Шарль Огюсте́н де Куло́н ( Charles-Augustin de Coulomb, 1736-1806) Барре де Сен-ВенанВаггё de Sainfc-Venant) (1797—1886)Идеально пластическое тело Сен-Венана -

Слайд 40Моделирование реологических свойств тел

А) Последовательное соединение: Р = Р1 =

Р2 = … = Рn
 = 1 + 2 +

…+ n ; ’+ ’1 + ’2 + ... + ’n

В) Параллельное соединение: Р = Р1 + Р2 + … + Рn
 = 1 = 2 = …= n ; ’= ’1 = ’2 = ... = ’n

Моделирование реологических свойств телА) Последовательное соединение: Р = Р1 = Р2 = … = Рn	 = 1

Слайд 41Джеймс-Клерк МАКСВЕЛЛ
(Maxwell) 1831-1879

Модель Максвелла: последовательное соединение элементов Гука

и Ньютона
(М = Г + Н, упруговязкая жидкость)
РМ =

РГ = РН
М = Г + Н ’М = ’Г + ’Н

При мгновенном растяжении и сохранении деформации  при ’=0,
происходит релаксация напряжения:

При t= 0 РМ = РГ; М = Г;
При t= t РМ = РН = РГ , Г  0;
0 = 1/E(dP/dt) + P/; lnP/Po = -E t/;

P = Poe-t/,
 = /E - период релаксации

Джеймс-Клерк МАКСВЕЛЛ (Maxwell)  1831-1879Модель Максвелла: последовательное соединение элементов Гука и Ньютона (М = Г + Н,

Слайд 42Модель Кельвина – Фойгта: параллельное соединение элементов Гука и Ньютона


(М = Г + Н, вязкоупругое твердое тело)

РМ = РГ

+ РН = E + ’; d/dt + E/ = P/
М = Г = Н = P/E; ’М = ’Г = ’Н

При постоянной нагрузке Ро: d/dt + E/ = Po/
Решение этого уравнения при условии:
t=0 =0
 = Po/E (1 - e-t/),
 = /E – время релаксации деформации, характеризующее эластичность вязкоупругого твердого тела

Кинетика возвращения вязкоупругого твердого тела в исходное состояние
от  = 1 до 0 после снятия нагрузки:
 = 1 e-t/ , где  = /E – период релаксации
Модель Кельвина – Фойгта: параллельное соединение элементов Гука и Ньютона (М = Г + Н, вязкоупругое твердое

Слайд 43Модель Бингама (1922): вязкопластическое тело, в котором параллельно соединены элементы

Ньютона и Сен-Венана-Кулона.
РT – предел текучести
При РБ < РT

 = 0 d/dt = 0
при РБ = РT 

Уравнение Бингама: РБ = РT + *’ ,
где * – пластическая вязкость
Примеры бингамовских систем: пасты из глины, консистентные смазки, краски

Р

РТ

Дифференциальная вязкость:  = dP/d’

Эффективная вязкость: эф = P / ’ убывает с ростом напряжения

Модель Бингама (1922): вязкопластическое тело, в котором параллельно соединены элементы Ньютона и Сен-Венана-Кулона. РT – предел текучестиПри

Слайд 44Модель Шведова - Бингама
Состоит из трех простых тел: пружины, жидкостного

элемента и элемента сухого трения, соединенных последовательно или последовательно-параллельно.
Возрастающее

напряжение сначала вызывает упругую деформацию пружины, затем при достижении предела текучести смещается элемент сухого трения, и в работу включается жидкостный элемент, а к упругой деформации добавляется деформация вязкого течения.

Деформация увеличивается во времени:

 = Р/Е + (Р-РТ)·t/

Эта модель достаточно универсальна и часто используется для описания реологии жидкообразных материалов и паст (красок, глиняного теста, бетонной смеси и др.), а также твердых материалов (бетона, металла) и др.  Модель Шведова - Бингама используется также при расчете трубного транспорта бетонных смесей (перекачке бетононасосами) и гидромасс (при намыве земляных плотин).

Модель Шведова - БингамаСостоит из трех простых тел: пружины, жидкостного элемента и элемента сухого трения, соединенных последовательно

Слайд 45Моделью, описывающей возникновение внутренних напряжений, является параллельное сочетание упругого элемента

и нелинейного элемента сухого трения
Если приложенное напряжение Р превышает предел текучести РТ,

то в теле возникает деформация = (Р-РТ)/Е, обуславливающая накопление энергии упругим элементом. Если же при этом Р < 2Рτ, то после снятия напряжений вследствие действия элемента сухого трения в теле остается «замороженное» напряжение, равное Р - РТ и противоположное по знаку исходному.
В качестве примера отлично подходит известная игрушка - мушарик — резиновый чехольчик (тонкий, как воздушный шарик), набитый мелким тальком. Он деформируется пальцем — и напряжение, создающееся натянувшейся резиновой стенкой сохраняется за счет трения частиц талька друг о друга.

Т

РТ

Р

Е

Р

Моделью, описывающей возникновение внутренних напряжений, является параллельное сочетание упругого элемента и нелинейного элемента сухого трения Если приложенное напряжение

Слайд 46
ЖИДКОСТИ

Наиболее общим уравнением описывающим зависимость скорости течения от напряжения

сдвига является:

ЖИДКОСТИ 	Наиболее общим уравнением описывающим зависимость скорости течения от напряжения сдвига является:

Слайд 48При n=1 k=η - коэффициенту вязкости, (ньютоновская жидкость, обозначена на

рис. линией 1), при n

скорости сдвига и напряжения (псевдопластическая жидкость, кривая 2 на рис.), при n>1 вязкость растет с увеличением напряжения сдвига и скорости деформации (дилатантные жидкости, кривая 3).
При n=1 k=η - коэффициенту вязкости, (ньютоновская жидкость, обозначена на рис. линией 1), при n1 вязкость растет

Слайд 49 Ньютоновские жидкости характеризуются тем. что скорость сдвига пропорциональна приложенному напряжению
Такое

поведение свойственно жидкостям в которых энергия деформации рассеивается главным образом

вследствие столкновений между молекулами. Оно наблюдается в воде, растворах неорганических солей, органических жидкостях, а также в разбавленных агрегативно устойчивых дисперсных системах не образующих пространственной сетки из частиц дисперсной фазы (коллоидных растворах и суспензиях).

Ньютоновские жидкости характеризуются тем. что скорость сдвига пропорциональна приложенному напряжениюТакое поведение свойственно жидкостям в которых энергия деформации

Слайд 50 В таких дисперсных системах реологические свойства подобны свойствам дисперсионной среды.

Однако взвешенное вещество увеличивает вязкость жидкости. При условии, что объемная

доля дисперсной фазы не превышает нескольких процентов, увеличение вязкости описывается формулой Эйнштейна:
В таких дисперсных системах реологические свойства подобны свойствам дисперсионной среды. Однако взвешенное вещество увеличивает вязкость жидкости. При

Слайд 51Псевдопластическое поведение характерно для жидкостей содержащих удлиненные частицы, например, растворах

производных целлюлозы и других высокомолекулярных соединений. При увеличении напряжения частицы

перестраиваются таким образом, чтобы их продольные оси совпадали с направлением течения, при этом оказывается меньшее сопротивление течению т.е. вязкость уменьшается.
Псевдопластическое поведение характерно для жидкостей содержащих удлиненные частицы, например, растворах производных целлюлозы и других высокомолекулярных соединений. При

Слайд 53Дилатантными жидкостями являются обычно концентрированные суспензии, такие как тонкий песок

в воде или измельченный известняк в битуме. В этих жидкостях

расстояние между частицами уменьшается с возрастанием скорости сдвиг по сравнению с состоянием покоя, поэтому по мере увеличения скорости сдвига такие суспензии увеличивают свой объем. Потеря энергии вследствие трения и столкновений между частицами уменьшается с возрастанием скорости сдвига, и поведение этих жидкостей приближается к ньютоновскому.
Дилатантными жидкостями являются обычно концентрированные суспензии, такие как тонкий песок в воде или измельченный известняк в битуме.

Слайд 54Основная особенность бингамовских жидкостей заключается в том, что такие вещества

при малых напряжениях не текут. Такие материалы не являются строго

говоря жидкостями. До тех пор пока сдвиговое напряжение Рне превысит критического значения РТ бингамовская жидкость сопротивляется сдвигу как твердое тело. Но как только сдвиговое напряжение превысит предел текучести она потечет как обычная ньютоновская жидкость. К бингамовским жидкостям относятся краски, пасты, некоторые глины.
Основная особенность бингамовских жидкостей заключается в том, что такие вещества при малых напряжениях не текут. Такие материалы

Слайд 58Три предела текучести:
1 – минимальный (первый) предел текучести, соответствующий
началу

течения;
2 - РT -предел текучести по Бингаму, равный отрезку, отсекаемому


на оси абсцисс продолжением зависимости ’ - Р;
3 – максимальный предел текучести, соответствующий значению Рм, при котором кривая ’ - Р переходит в прямую линию.

Полная реологическая кривая

Три предела текучести:1 – минимальный (первый) предел текучести, соответствующий началу течения;2 - РT -предел текучести по Бингаму,

Слайд 59Число Деборы (  De       ) — критерий подобия в реологии, показывающий степень текучести материала в эксперименте.
Число Деборы определяется

как
                    



где      — характерное время релаксации материала,       — характерное время

наблюдения. При временах наблюдения, превышающих характерное время релаксации, материал течёт, то есть чем меньше число Деборы, тем текучее материал в рамках проводимого эксперимента.
Критерий Деборы применим к жидкостям Максвелла, но не применим к жидкостям Кельвина — Фойгта.
Число Деборы (  De       ) — критерий подобия в реологии, показывающий степень текучести материала в эксперименте.Число Деборы определяется как                     где      — характерное время релаксации материала, 

Слайд 60Критерий был введен М. Рейнером, он же и придумал название, связанное

с цитатой из песни Деворы (Суд 5:5):
…горы таяли от лица Господа…

Критерий был введен М. Рейнером, он же и придумал название, связанное с цитатой из песни Деворы (Суд 5:5):…горы таяли от

Слайд 61Скульптура библейской героини Деворы, призывающей народ к борьбе с поработителями.

Горельеф с храма Христа Спасителя.

Скульптура библейской героини Деворы, призывающей народ к борьбе с поработителями. Горельеф с храма Христа Спасителя.

Слайд 62Здесь PT – предел текучести системы;

d - средний диаметр частиц;

 - концентрация дисперсной фазы суспензии в объемных долях;
max - концентрация, соответствующая плотной упаковке частиц;
cr1 - первая критическая концентрация структурообразования;
 – плотность дисперсной фазы;
o - плотность дисперсной среды;
 max- плотность суспензии при максимально плотной упаковке частиц.
 max = · max + о(1- max )

Определение реологических свойств дисперсионных систем

Прочность единичных контактов F1 (в модели Е.Д.Яхнина – трехмерной решетке из агрегированных частиц)

F1 =

Здесь     PT – предел текучести системы;	   d  - средний диаметр

Слайд 63Влияние концентрации дисперсной фазы на реологические характеристики коллоидной системы
1

2 < 3 < 4

Эффективная вязкость Предел текучести

При  < cr1 - ньютоновская жидкость;

При  > cr2 в системе устанавливаются атомные контакты;
дисперсная система превращается в твердообразное пластическое тело;
течение устанавливается только при Р >Рст
Рст – статическое предельное напряжение сдвига

Влияние концентрации дисперсной фазы на реологические характеристики коллоидной системы1 < 2 < 3 < 4 cr2 в

Слайд 64Реологическое уравнение состояния (РУС): f(Р, , t) =0

Для

линейной вязкоупругой жидкости (модель Максвелла) – функция релаксации напряжения при

заданной деформации описывается одним временем релаксации P = Poe-t/ ,  = /E
В общем случае может быть набор (спектр) времен релаксации.

Уравнение Кольрауша: Р = Роехр(-t/k)n, где k и n эмпирические постоянные.
Для сложного процесса механического воздействия в области линейного поведения тела, справедлив принцип суперпозиции Больцмана, согласно которому реакция тела на любое последующее нагружение не зависит от действия всех предшествующих нагрузок. Для таких систем РУС имеет вид интеграла Больцмана – Вольтерры:

Р(t) = () (t – )d + E(t);
здесь E- равновесный (остаточный) модуль упругости; - скорость относительной деформации;  (t) - функция релаксации.

Реологическое уравнение состояния (РУС):  f(Р, , t) =0 Для линейной вязкоупругой жидкости (модель Максвелла) – функция

Слайд 65Прочность – свойство материала сопротивляться разрушению под действием механических напряжений,

не деформируясь необратимо выше заданного предела.

Специфическая особенность разрушения полимеров

– резко выраженная зависимость прочности от времени воздействия нагрузки и температуры, что обусловлено релаксационным характером деформирования.
Предел прочности – РР – напряжение, при котором происходит разрушение образца или возникают пластические деформации (РТ);
Долговечность – время () от момента нагружения до разрушения при постоянном напряжении;
Предельная деформация при разрыве (р)
Кратковременная прочность – значение РР, определенное при одноосном растяжении на разрывных машинах при заданной скорости нагружения (скорости деформации 1-10% в сек)
Длительная прочность - напряжение, вызывающее разрушение образца после заданной длительности воздействия нагрузки (обычно от 102 сек до года)
Теоретическая прочность – Ртеор - напряжение, при котором происходит разрыв химических связей между всеми атомами, расположенными по обе стороны от поверхности разрушения, при 0 К.
Для неориентированных твердых полимеров Ртеор - 2 – 3 ГН/м2; = 200 – 300 кгс/мм2;

Прочность – свойство материала сопротивляться разрушению под действием механических напряжений, не деформируясь необратимо выше заданного предела.	 Специфическая

Слайд 66  = /E - период релаксации
Критерий Трапезникова:




 >

105 c - твердопластичные тела




 < 105 c - жидкопластичные

тела
 = /E - период релаксацииКритерий Трапезникова:  > 105 c - твердопластичные тела < 105

Слайд 67Жидкости, в которых происходят структурные изменения в процессе деформации, делятся

на две основные группы. К первой относятся тиксотропические жидкости, в

которых сдвиг приводит к деструкции; их кажущаяся вязкость уменьшается с возрастанием скорости и продолжительности деформации. при снятии приложенного напряжения эти жидкости восстанавливают свою консистенцию. К тиксотропическим жидкостям относятся некоторые краски, пасты и глины.
Жидкости, в которых происходят структурные изменения в процессе деформации, делятся на две основные группы. К первой относятся

Слайд 69Вторую группу составляют реопексиальные жидкости, в которых непрерывное легкое перемешивание

вызывает формирование структуры, а большие сдвиговые деформации оказывают противоположное действие.

Например. если после встряхивания осторожно покачивать резервуар с гипсовой пастой, время затвердевания пасты, содержащей примерно 40% (объемных) твердых частиц размером 1 – 10 мкм, уменьшается с 0,5 – 1ч до нескольких секунд.
Вторую группу составляют реопексиальные жидкости, в которых непрерывное легкое перемешивание вызывает формирование структуры, а большие сдвиговые деформации

Слайд 70Тиксотропные жидкости (thixotropic fluids) — жидкости, в которых при постоянной скорости

деформации напряжение сдвига уменьшается во времени;

Реопексные жидкости  — жидкости,

в которых при постоянной скорости деформации напряжение сдвига увеличивается во времени.


Реопексные материалы встречаются довольно редко, в отличие от тиксотропных, к которым относятся смазки, вязкие печатные чернила, краски.
Тиксотропные жидкости (thixotropic fluids) — жидкости, в которых при постоянной скорости деформации напряжение сдвига уменьшается во времени; Реопексные

Слайд 72Вязкость растворов полимеров
о - вязкость растворителя;  - вязкость раствора;
(

-о)/ о = уд - удельная вязкость;
уд /с

- приведенная вязкость;
 - характеристическая вязкость;
уд = · - уравнение Эйнштейна; d =  d;
уд = ·(V*c/m) = ·(NAV*c/M); V* - объем набухшего полимерного клубка
 = 2,5 ·(NAV*/M) = 10NArs3/3M;
rs - радиус гидродинамически эквивалентной сферы
 = o exp ()
 = o ( 1 +  + 0,5 ()2 +…); уд =  + 0,5 ()2 +…
уд /с =  ( 1 + k’с + k’’2c2 +…) - уравнение Хаггинса для приведенной вязкости растворов полимеров
уд /с =  ехр (КМ с ) - - уравнение Мартина для приведенной вязкости умеренно концентрированных растворов полимеров

Вязкость растворов полимерово - вязкость растворителя;  - вязкость раствора;( -о)/ о = уд   -

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика