Разделы презентаций


Лекция 12 Газонаполненные ионизационные детекторы

Содержание

Принципиальная схема газонаполненного детектора.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Лекция 12 Газонаполненные ионизационные детекторы
В

газонаполненных детекторах для регистрации частиц используется ионизация газа. Под действием

приложенного напряжения, образовавшиеся в результате ионизации газа электроны (ионы) собираются на электродах
Лекция 12 Газонаполненные ионизационные детекторы       В газонаполненных детекторах для регистрации частиц

Слайд 2Принципиальная схема газонаполненного детектора.

Принципиальная схема газонаполненного детектора.

Слайд 31 - нить-анод;
2 - цилиндрический катод;
3 - изолятор;
4 - траектория

заряженной частицы;
5 - электронная лавина.
Электроны и ионы, созданные частицей

в результате первичной ионизации атомов инертного газа, показаны соответственно темными и белыми кружочками.
1 - нить-анод;2 - цилиндрический катод;3 - изолятор;4 - траектория заряженной частицы;5 - электронная лавина. Электроны и

Слайд 4Схема включения импульсного газонаполненного детектора
1 – центральный электрод;

2 - Стенка камеры;
3 - Регистрирующий прибор.

Схема включения импульсного газонаполненного детектора 1 – центральный электрод;   2 - Стенка камеры;  3

Слайд 5 Разность потенциалов U приложена между стенками и собирающим электродом

через резистор R2.
Предположим, что ядерная

частица создала в камере N пар ионов. Положительные и отрицательные заряды движутся внутри камеры по направлению к её стенкам и к собирающему электроду в соответствие с направлением электрического поля. При этом на сопротивлении R1 возникает скачок потенциала – импульс, который отмечается регистрирующим устройством.

Разность потенциалов U приложена между стенками и собирающим электродом через резистор R2.

Слайд 6
Зависимость амплитуды импульса от напряжения при

регистрации частиц с энергиями Е1 и Е2

Зависимость амплитуды импульса от напряжения при регистрации частиц с энергиями Е1 и Е2

Слайд 7В области U0 … U1 амплитуда импульсов пропорциональна напряжению, так

как с ростом напряжения увеличивается скорость движения ионов и, соответственно,

уменьшается вероятность их рекомбинации.
При некотором напряжении U1 все ионы, образовавшиеся в процессе ионизации, будут попадать на электроды, и амплитуда импульсов достигнет максимального значения, оставаясь постоянной в области U1 … U2. – Область работы ионизационной камеры
В области U0 … U1 амплитуда импульсов пропорциональна напряжению, так как с ростом напряжения увеличивается скорость движения

Слайд 8 Заряд, собранный на электродах, на этом участке определяется только

ионизационной способностью ядерных частиц или гамма - квантов. Частице, обладающей

большей ионизационной способностью, соответствует большая амплитуда (соответствует верхняя кривая). На этом участке величина собранного на электродах заряда равна суммарному заряду электронов, образованных в процессе ионизации.
Заряд, собранный на электродах, на этом участке определяется только ионизационной способностью ядерных частиц или гамма -

Слайд 9Выше напряжения U2 начинается область газового усиления. Газовое усиление это

увеличение количества свободных зарядов в объёме детектора за счёт того,

что первичные электроны на своём пути к аноду в больших электрических полях приобретают энергию достаточную для ударной ионизации нейтральных атомов рабочей среды детектора. Возникшие при этом новые электроны в свою очередь успевают приобрести энергию достаточную для ионизации ударом. Таким образом, к аноду будет двигаться нарастающая электронная лавина. Это “самоусиление” электронного тока (коэффициент газового усиления) может достигать 103-104.
Выше напряжения U2 начинается область газового усиления. Газовое усиление это увеличение количества свободных зарядов в объёме детектора

Слайд 10На участке U2 … U3 коэффициент газового усиления не зависит

от первоначальной ионизации, и амплитуда импульсов пропорциональна числу первичных пар

ионов, созданных заряженной частицей. Участок кривой U2 … U3 называется, областью пропорциональности. В этой области работают пропорциональные счетчики.

На участке U2 … U3 коэффициент газового усиления не зависит от первоначальной ионизации, и амплитуда импульсов пропорциональна

Слайд 11Выше напряжения U3 прямая пропорциональность зависимости газового усиления от энергии

частицы нарушается, а выше U4 амплитуда импульса не зависит от

энергии излучения. Область U3 … U4 называется областью ограниченной пропорциональности. Напряжение U4 называется порогом Гейгера. Между U4 и U5 лежит область счетчиков Гейгера-Мюллера. В этой области собираемый заряд не зависит от энергии частицы. Благодаря газовому усилению заряд возрастает до величины, ограничиваемой лишь характеристиками камеры и внешней цепи.
Выше напряжения U3 прямая пропорциональность зависимости газового усиления от энергии частицы нарушается, а выше U4 амплитуда импульса

Слайд 12Газонаполненные детекторы имеют два недостатка.
Во-первых, плотность газа низка и

энергия, теряемая частицей в объёме детектора мала, что не позволяет

эффективно регистрировать высокоэнергичные и слабо ионизирующие частицы. Во-вторых, энергия, необходимая для рождения пары электрон-ион в газе велика (30-40 эВ), что увеличивает относительные флуктуации числа зарядов и ухудшает энергетическое разрешение.
Газонаполненные детекторы имеют два недостатка. Во-первых, плотность газа низка и энергия, теряемая частицей в объёме детектора мала,

Слайд 13Различные виды газонаполненных счетчиков
Счетчики Гейгера-Мюллера
Газонаполненные счетчики

Различные виды газонаполненных счетчиковСчетчики Гейгера-Мюллера Газонаполненные счетчики

Слайд 14Газонаполненные счетчики
По принципу работы все счетчики подразделяют на счетчики Гейгера-Мюллера,

и пропорциональные счетчики. В зависимости от механизма разряда

существуют самогасящиеся и несамогасящиеся счетчики; по конструкции различают цилиндрические, торцевые, жидкостные, проточные, а так же 2- и 4-счетчики.
Газонаполненные счетчикиПо принципу работы все счетчики подразделяют на счетчики Гейгера-Мюллера, и пропорциональные счетчики.  В зависимости от

Слайд 15Счетчики Гейгера-Мюллера
Газовые ионизационные счетчики, работающие в области самостоятельного разряда

и названные по имени их создателей счетчиками Гейгера-Мюллера, конструктивно сходны

с пропорциональными счетчиками. Этот тип счетчиков характеризуется тем, что амплитуда электрического сигнала, который снят с нагрузочного сопротивления R1 (слайд 6), зависит от напряжения питания счетчика, состава газовой среды, температуры и параметров RC счетчика (сопротивление-емкость).
Счетчики Гейгера-Мюллера Газовые ионизационные счетчики, работающие в области самостоятельного разряда и названные по имени их создателей счетчиками

Слайд 16Принцип работы счетчика заключается в следующем: ядерные частицы или гамма

- кванты, проникая в межэлектродное пространство счетчика, вызывают ионизацию молекул

газа, образуя, тем самым, внутри счетчика положительные ионы и электроны, которые, ускоряясь в электрическом поле счетчика, приобретают энергию, достаточную для повторной ионизации нейтральных молекул. При взаимодействии фотонов с молекулами газа образуются фотоэлектроны, которые образуют новые центры разрядки.
Принцип работы счетчика заключается в следующем: ядерные частицы или гамма - кванты, проникая в межэлектродное пространство счетчика,

Слайд 17При этом электронная лавина распространяется вдоль всей нити. Величина импульсов

больше не зависит от вида и энергии излучения, а определяется

только напряжением и длиной нити счетчика. Коэффициент газового усиления лежит в интервале 10(8) – 10(10).Через очень короткий промежуток времени (~10-8 с) весь объем счетчика охватывается разрядом. Так как подвижность положительных ионов на несколько порядков меньше подвижности электронов, электронная лавина собирается на аноде значительно раньше, чем перемещаются к катоду положительные ионы.
При этом электронная лавина распространяется вдоль всей нити. Величина импульсов больше не зависит от вида и энергии

Слайд 18При этом анод оказывается окруженным положительно заряженными ионами, что понижает

напряженность электрического поля вблизи нити, в результате чего ионизация газа

приостанавливается, а вместе с этим замедляется и активная стадия разряда.
В следующей стадии разряда катионы движутся от нити к катоду, вырывая из него электроны, образуя нейтральные молекулы и атомы газа.
При этом анод оказывается окруженным положительно заряженными ионами, что понижает напряженность электрического поля вблизи нити, в результате

Слайд 19Возбужденные нейтральные молекулы и атомы, высвечиваясь ультрафиолетовым светом при достаточном

приближении к катоду, могут вызвать появление новых электронов, которые способствуют

образованию следующей лавины, и создают новую вспышку газового разряда. Разряд повторяется до тех пор, пока не будет прекращен какими-либо внешними причинами.

Возбужденные нейтральные молекулы и атомы, высвечиваясь ультрафиолетовым светом при достаточном приближении к катоду, могут вызвать появление новых

Слайд 20 Для регистрации последующих заряженных частиц, попадающих

в объем счетчика, разряд, вызванный предыдущей частицей, должен быть погашен.



Несамогасящиеся счетчики.
В случае несамогасящихся счетчиков, обычно заполненных аргоном, наиболее просто осуществить внешнее гашение, включая последовательно со счетчиком высокоомное сопротивление..
Для регистрации последующих заряженных частиц, попадающих в объем счетчика, разряд, вызванный предыдущей частицей,

Слайд 21Схема включения импульсного газонаполненного детектора
1 – центральный электрод;

2 - Стенка камеры;
3 - Регистрирующий прибор.

Схема включения импульсного газонаполненного детектора 1 – центральный электрод;   2 - Стенка камеры;  3

Слайд 22Ток во внешней цепи счетчика заряжает выходную емкость С, напряжение

V на счетчике в момент окончания разряда будет равно разности

напряжения источника питания Vист и напряжения на выходной емкости Vс.

Ток во внешней цепи счетчика заряжает выходную емкость С, напряжение V на счетчике в момент окончания разряда

Слайд 23При минимальной разности потенциалов Vмин на электродах счетчика, которая необходима

для ускорения электронов до энергии ударной ионизации, в работе несамогасящихся

счетчиков можно выбрать два режима.
Первый режим: емкость С заряжается во время первой ступени разряда до такого напряжения Vс, что VVмин, тогда разряд в счетчике прекращается. Выбитые в таком случае из катода вторичные электроны не могут вызвать вторичной ионизации.
При минимальной разности потенциалов Vмин на электродах счетчика, которая необходима для ускорения электронов до энергии ударной ионизации,

Слайд 24Второй режим: емкость С зарядилась недостаточно. При этом вторичные электроны,

возникшие у катода, будут вызывать новые лавины разряда до тех

пор, пока не будет удовлетворяться неравенство VVмин.
Первый режим счетчика будет соблюдаться при условии, если величина емкости наименьшая, а сопротивление настолько большое, что разрядным током проходящим через это сопротивление, во время зарядки емкости можно пренебречь.
Второй режим: емкость С зарядилась недостаточно. При этом вторичные электроны, возникшие у катода, будут вызывать новые лавины

Слайд 25Мертвое время счетчика
Разряд, протекающий в счетчике, приводит к образованию возле

нити положительно заряженного ионного облака. Напряженность электрического поля в пространстве

между заряженным облаком и нитью счетчика настолько уменьшается, что последующее образование лавины становится невозможным. При этом счетчик в течение определенного времени (м), не способен регистрировать другие ионизирующие частицы или гамма-кванты. Это время называется мертвым временем. По истечении м, в счетчике может возникнуть самостоятельный разряд.
Мертвое время счетчикаРазряд, протекающий в счетчике, приводит к образованию возле нити положительно заряженного ионного облака. Напряженность электрического

Слайд 26Однако, вначале амплитуда импульса еще мала, и, только когда пространственный

заряд достигает поверхности анода, в счетчике образуются импульсы нормальной амплитуды.

Отрезок времени между моментом, когда в счетчике возможен самостоятельный разряд, и моментом полного восстановления рабочего напряжения, называется временем восстановления. Таким образом, дальнейший разряд с образованием последующего импульса может произойти лишь после восстановления прежнего напряжения на электродах счетчика. После чего счетчик готов к регистрации последующей частицы.
Однако, вначале амплитуда импульса еще мала, и, только когда пространственный заряд достигает поверхности анода, в счетчике образуются

Слайд 27Самогасящиеся счетчики
В самогасящихся счетчиках газовый разряд протекает иначе. В

газовой смеси этих счетчиков, кроме аргона, содержатся пары многоатомных газов:

спирта, и т.п.
Поэтому:
1. В результате разряда образуются положительные ионы спирта, спирт обладает меньшим потенциалом ионизации, чем аргон, поэтому ионов аргона при таком процессе ионизации будет очень мало., т.к. ионы аргона в результате столкновения с молекулами спирта захватывают электроны из этих молекул и превращаются в нейтральные атомы.
Самогасящиеся счетчики В самогасящихся счетчиках газовый разряд протекает иначе. В газовой смеси этих счетчиков, кроме аргона, содержатся

Слайд 28 2. Ультрафиолетовое излучение возбужденных атомов аргона, образующихся при

разрядке оставшихся ионов аргона на катоде, полностью поглощается молекулами спирта

во всем объеме, окружающем нить. Поэтому в самогасящихся счетчиках не будет проходить фотоэмиссии электронов с катода.
2. Ультрафиолетовое излучение возбужденных атомов аргона, образующихся при разрядке оставшихся ионов аргона на катоде, полностью

Слайд 29 3. Положительные ионы спирта, двигаясь к катоду, вырывают

из него электроны и также превращаются в возбужденные молекулы, которые

с большей вероятностью диссоциируют, нежели испускают фотон или
приближаются к катоду на расстояние, достаточное для вторичной эмиссии.
Таким образом разряд в счетчике не возобновляется.
3. Положительные ионы спирта, двигаясь к катоду, вырывают из него электроны и также превращаются в

Слайд 30Важнейшим преимуществом самогасящихся счетчиков является то, что их разрешающее время

значительно меньше. Однако, поскольку диссоциация многоатомных органических молекул - процесс

необратимый, то в процессе работы количество газа-гасителя в счетчике уменьшается, и счетчик постепенно приходит в негодность
Важнейшим преимуществом самогасящихся счетчиков является то, что их разрешающее время значительно меньше. Однако, поскольку диссоциация многоатомных органических

Слайд 31Хорошим заменителем органических молекул в самогасящихся счетчиках служат галогены Cl2,

Br2, I2. Молекулы галогенов легко отдают электроны при столкновении с

положительными ионами аргона. Возбужденные молекулы галогенов расходуют свою энергию возбуждения на диссоциацию, следовательно, галогены обладают гасящими свойствами. Счетчики Гейгера-Мюллера, в которых газом – гасителем служат галогены, называют галогенными.
Хорошим заменителем органических молекул в самогасящихся счетчиках служат галогены Cl2, Br2, I2. Молекулы галогенов легко отдают электроны

Слайд 32Хорошим заменителем органических молекул в самогасящихся счетчиках служат галогены Cl2,

Br2, I2. Молекулы галогенов легко отдают электроны при столкновении с

положительными ионами аргона. Возбужденные молекулы галогенов расходуют свою энергию возбуждения на диссоциацию, следовательно, галогены обладают гасящими свойствами. Счетчики Гейгера-Мюллера, в которых газом – гасителем служат галогены, называют галогенными.

Хорошим заменителем органических молекул в самогасящихся счетчиках служат галогены Cl2, Br2, I2. Молекулы галогенов легко отдают электроны

Слайд 33Счетная характеристика
Основным критерием работы счетчика служит его рабочая характеристика,

представляющая графическую зависимость скорости счета от приложенного к счетчику напряжения

при постоянном источнике излучения.
Рабочая характеристика позволяет определить длину и наклон плато счетчика, а так же рабочее напряжение счетчика.
Счетная характеристика Основным критерием работы счетчика служит его рабочая характеристика, представляющая графическую зависимость скорости счета от приложенного

Слайд 34Рабочая характеристика счетчика
Гейгера-Мюллера

Рабочая характеристика счетчикаГейгера-Мюллера

Слайд 35Фон и разрешающее время счетчика
Фоном называют показания прибора в отсутствии

исследуемых источников излучения. Наличие фона обусловлено рядом факторов: космическим излучением,

самопроизвольными разрядами в счетчике, радиоактивным загрязнением блока детектирования, рабочих помещений, присутствием в воздухе радионуклидов.
Фон и разрешающее время счетчикаФоном называют показания прибора в отсутствии исследуемых источников излучения. Наличие фона обусловлено рядом

Слайд 36Разрешающим временем () счетчика называют максимальный промежуток времени между двумя

последующими импульсами, которые регистрируются раздельно. Разрешающее время счетчиков Гейгера-Мюллера, связанное

с их мертвым временем, составляет 10-2 – 10-4 с. Поправку на разрешающее время приходится вводить при высоких скоростях счета. При известном  эта поправка рассчитывается как Iизм . :
Разрешающим временем () счетчика называют максимальный промежуток времени между двумя последующими импульсами, которые регистрируются раздельно. Разрешающее время

Слайд 37Cкорость счета Iс вычисляется по уравнению:


Допустим, Iизм=80 имп/с, =10-2сек.

Тогда Ic=80/1-80*0.01=400 имп/с.
Т.е. пренебрегать мертвым (разрешающим) временем

нельзя.
Разрешающее время = мертвое время + время восстановления.
Cкорость счета Iс вычисляется по уравнению: Допустим, Iизм=80 имп/с, =10-2сек.  Тогда Ic=80/1-80*0.01=400 имп/с.  Т.е. пренебрегать

Слайд 38Пропорциональные счетчики
Пропорциональный счетчик выполнен в виде цилиндра и представляет собой

катод-корпус и собирающий электрод, выполненный в виде металлической нити (вольфрам

или сталь) диаметром 0,05 – 0,3 мм, натянутой по оси цилиндра.
Пропорциональные счетчики чаще всего заполняют гелием или аргоном. При регистрации заряженных частиц и гамма-квантов для того, чтобы избежать потерь энергии частицами до регистрации используют тонкие входные окна. Иногда источник помещают в объём счетчика.
Пропорциональные счетчики Пропорциональный счетчик выполнен в виде цилиндра и представляет собой катод-корпус и собирающий электрод, выполненный в

Слайд 39- Конструкция цилиндрического пропорционального счетчика

- Конструкция цилиндрического пропорционального счетчика

Слайд 40В отличие от счетчиков Гейгера-Мюллера пропорциональные счетчики позволяют различать вид

и энергию излучения. Это преимущество используется, прежде всего, при регистрации

альфа-частиц и нейтронов, благодаря их высокой ионизирующей способности. При регистрации медленных нейтронов используются пропорциональные счетчики, заполненные трифторидом бора.
В отличие от счетчиков Гейгера-Мюллера пропорциональные счетчики позволяют различать вид и энергию излучения. Это преимущество используется, прежде

Слайд 41В названии «пропорциональный счетчик» отражено то, что в этом приборе

амплитуда импульса тока (или полный собранный заряд) остаётся пропорциональной энергии,

затраченной заряженной частицей на первичную ионизацию среды детектора. Таким образом, пропорциональный счётчик способен выполнять функции спектрометра, как и ионизационная камера. Энергетическое разрешение пропорциональных счетчиков лучше, чем у сцинтилляционных, но хуже, чем у полупроводниковых детекторов.
В названии «пропорциональный счетчик» отражено то, что в этом приборе амплитуда импульса тока (или полный собранный заряд)

Слайд 42Пропорциональные счетчики используются для регистрации альфа-, бета-частиц, протонов, гамма-квантов и

нейтронов.

Пропорциональные счетчики используются для регистрации альфа-, бета-частиц, протонов, гамма-квантов и нейтронов.

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика